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teres wenden sich daher diejenigen einfachen Grundsätze an, 
die zuerst von Fresnel und Neumann formulirt wurden. 
Man denke sich zwei isotrope Mittel — oder auch 
zwei anisotrope unter der Einschränkung, dass beider Sym¬ 
metrieebnen mit der Einfallsebne zusammenfallen — durch 
eine ebne Fläche getrennt. Unterscheiden wir die beiden 
Fälle, dass die Schwingungen des einfallenden Lichtes ent¬ 
weder erstens auf der Einfallsebne senkrecht stehen oder 
zweitens derselben parallel sind. 
1. In diesem Fall ist die statthabende Spiegelung und 
Brechung die ordinäre: Versteht man noch wie früher 
unter c die variable Oscillationsgeschwindigkeit der Aether- 
theilchen und beachtet, dass der Oscillationsausschlag q 
gegeben ist durch; 
= ^*CTsin|^(t-0 + f;)-Asin??(t-0 + y, 
SO besteht zwischen der Geschwindigkeitsamplitüde C und ‘ 
der Ausschlagsamplitüde A die Beziehung: 
C = 27r^. 
Nunmehr lässt sich das Continuitätsprincip in doppel¬ 
ter Weise entweder mit Fresnel und Neu mann auf die 
Schwingungsgeschwindigkeiten oder mit Cauchy auf die 
Schwingungsausschläge der (Aether-)Theilchen der Gränz- 
schicht anwenden. Dem entsprechend hätte man die beiden 
Gleichungen: 
18 . 
== QD 
d^D 
dt 
di?E , d^B 
dt dt 
X 
0 . 
Wie ich anderswo gezeigt habe, führen dieselben in 
der That für bewegte Mittel, für welche Te, Tr, Td nicht 
gleich sind, zum Ziele, ohne dass es nöthig wäre, noch 
andere Principien herbeizuziehen. Wollte man sie dagegen 
ohne Weiteres auf ruhende Mittel an wenden, so würden 
beide identisch 0- 
1) Astron. ündulationstheorie, Zusatz H, S. 221. Durch die that- 
