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algebraische Summe der in der einfallenden und gespiegel¬ 
ten Welle enthaltenen Verschiebungsgeschwindigkeiten der 
in der durchgehenden gleich sein. 
b) Dem Grundsatz der Aequivalenz der Bewegungs¬ 
mengen zufolge müssen die in der einfallenden und gespie¬ 
gelten Welle enthaltenen Bewegungsmengen (//c) der in der 
durchgehenden gleich sein, und betrachten wir das Vor¬ 
zeichen von Cr als durch a) gegeben. 
c) Dem Grundsatz der Erhaltung der lebendigen Kraft 
zufolge muss die in der einfallenden Welle enthaltene le¬ 
bendige Kraft sich in der gespiegelten und gebrochenen 
Welle wiederfinden. 
Den vorstehenden Gleichungen stelle ich die folgenden 
gegenüber, die mittelst bekannter Transformation durch ein¬ 
fache Einführung der „reducirten Elasticität‘‘ und „Aether- 
geschwindigkeit“ aus ihnen zu gewinnen sind: 
(/E H” /D 
20^. ms (/e 4- /r) = mD /d 
mE f E (^E^ — = mD^Dj^D^. 
Derjenige freilich, welcher unsere „reducirte“ Elasti- 
cität als die wirklich in der Natur vorkommende betrach¬ 
tet, wird sowohl die erste als dritte dieser Uebergangs- 
bedingungen als unmöglich verwerfen müssen. 
Die hier aufgestellten Gleichungen gelten indess nicht 
bloss für x = o, sondern bei continuirlicher Wellenbewegung 
auch für alle Punkte der beiden combinirten Mittel, für 
welche — gleich ist einer beliebigen ganzen Zahl z. Es 
sind dies Punkte gleicher Phase. Für dieselben lässt sich 
nun auch die variable Oscillationsgeschwindigkeit c durch 
die zugehörige Amplitüde C ersetzen. Wir schreiben daher 
definitiv: 
Ce 4- Cr = Cr> 
21. mEll-^- 
(■ 
m^E C^E^ 
mR Ce^ 
m (Ce^ ~ Cr 2) -4- m' (C e^ — C r^) == mo Cd^ 4- m d C 
Damit hören die genannten Beziehungen auf, eigent¬ 
liche Gränzgleichungen zu sein, als welche man sie ge¬ 
wöhnlich ausschliesslich betrachtet. Gibt man noch den 
