V 
21 
beiden ersten derselben mit Rücksicht auf ihre weitere Ver¬ 
wendung die Form: 
Ce + Cr = Cd 
ß: 
E 
WE 
(C 
r'i \_ p 
E-L/R ) — - VD, 
Wd 
BO entwickelt sich mittelst Elimination von Cd, resp. Cr: 
22 . 
p, _ OJ^ßiy — 0)1)ß^ ^ 2C(>d/^E ^ 
We/JD + COjyß'E CÜEßD + Wd/^E 
Für neutrale Mittel insbesondere verhalten sich ßE : ßjy 
= cos a: cos «d, und daher schreibt sich, wenn noch die 
C C 
Schwächungscoefticienten = R, ^ = D eingeführt und 
L-e 
a — e, aß = Y gesetzt werden, für diese auch: 
23. 
R- — 
sin(e — r) 
2 cos e sin r 
sin (e r)' "" sin(e + r) 
Wäre das erste der beiden an einander stossenden 
Mittel der Weltäther, folglich e>r, so bedeutet bekanntlich 
das negative Zeichen von R als der Amplitüde einer Sinus- 
soide einen plötzlichen Phasenunterschied von rt oder einen 
plötzlich erlangten Gangunterschied von einer halben Welle. 
Würde dagegen der Weltäther als zweites Mittel genom¬ 
men, so hätte man in vorstehenden Ausdrücken e und r 
gegen einander zu vertauschen, um die entsprechenden 
Coefficienten Ri und üi zu erhalten. 
Für beide Combinationen ist folglich: 
1 H- R = D, 1 + Ri - Di, Ri = — R 
und daher: 
24. DDi = 1 — R2. 
II. Sind die Schwingungen des einfallenden Lichtes 
der Einfallsebne parallel, so ist insbesondere unter der An¬ 
nahme der Hauptschnitte zweier Krjstalle sowohl Spiegelung 
wie Brechung die extraordinäre. 
Die für diesen zweiten Hauptfall von Green und 
Cauchy aufgestellten, S. 6 angeführten vier Continuitäts- 
bedingungen glaube ich verwerfen zu müssen und zwar aus 
folgenden besonderen Gründen: 
1) Dieselben setzen neben der einfallenden vier Wel¬ 
len voraus, zwei gespiegelte und zwei gebrochene, während 
man mit je einer auskommt. 
f 
