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2) Während dieselben, wenn das erste der beiden com- 
binirten Mittel isotrop, das zweite anisotrop genommen wird, 
zu unbestimmten Intensitätsausdrücken tubren, welche die 
richtigen in sich einschliessen, so werden sie (wenigstens 
bei der Beschränkung auf fünf Strahlen) unmöglich, wenn um¬ 
gekehrt das erste Mittel anisotrop und das zweite isotrop ist. 
3) Um auch in diesem Falle zu richtigen Formeln zu 
gelangen, sind die vier Continuitätsgleichungen auf ihre 
ersten beiden zu beschränken, und sind denselben gewisse 
fremdartige, durch directe Vergleichung mit der Erfahrung 
zu entnehmende Annahmen hinzuzufügen. 
4) Consequenter Weise sind daher auch bei äusserer 
Reflexion an Krystallen die zwei letzten Continuitätsbedin- 
gungen zu verwerfen, da auch hier dieselben Annahmen mit 
Beihülfe der beiden ersten zum Ziele führen. 
Bezüglich der zu machenden Nebenannahmen verweise 
ich auf die Darstellung am Schlüsse dieses Abschnittes so¬ 
wie auf SS. 235—245 meines Buches. 
Was denn andererseits die von Fresnel und Neu¬ 
mann flir diesen zweiten Hauptfall aufgestellten Gränz- 
bedingungen betrifft, so lassen sich dieselben zunächst bei 
Einführung der „reducirten Aethermassen“ auf die folgende 
allgemeinste Form bringen: 
/<E . — iWb • Hjy 
— Ce sin «E -f- — Cr sin «r = -^— Cd sin «d 
2^ mE mR mß 
jiiE Ce sin ofE ^t^R Cr sin o^r = Cd sin od 
Ce^ — Cr^ = lilj) Cd^* 
Obwohl bei der Beschränkung auf die Vorgänge im 
Hauptschnitt, unter der wir hier die Aufgabe durchführen, 
zwei dieser Gleichungen, etwa die beiden letzten, als prin- 
cipiell gegeben genügen, so bedarf man auch der ersten, 
wenn man, wie C o r n u ^), die Intensität des gespiegelten 
(und durchgehenden) Lichtes allgemein in ihrer Abhängig¬ 
keit von der Orientirung zu den Krystallaxen behandelt. 
Man kann die aufgestellten Gleichungen wieder völlig 
transformiren. So wenig einleuchtend nämlich die Form 
war, welche die Uebergangsbedingungen des ersten Haupt- 
1) Ann. de chini. (4) t, XI, p. 283. 
