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falles bei Einführung der „reducirten Elasticität und 
„Aethergeschwindigkeit“ erhielten, so verhältnissmässig be¬ 
friedigend erscheint ihre Anwendung hier. Man gewinnt so: 
/E sin ofE + sin «r= yp sin «d 
25b. m (;^EsinaE±yRsinofR)=mD>'DsinaD 
m sin^ «e — sin^ «r) = m© y^^ sin^ «d, 
sofern allgemein (d. h. auch im Hauptschnitte anisotroper 
Mittel) die entsprechenden Volumina der einfallenden und ge¬ 
spiegelten Welle einander gleich sind, folglich: mE=mR=m. 
Die erhaltenen sechs Gleichungen lassen sich nun fol- 
gendermassen aussprechen: 
a) Dem Grundsatz der 
Aequivalenz der Bewegungs¬ 
mengen zufolge müssen nicht 
bloss die Producte aus den 
in der Richtung des Lothes 
genommenen Componenten 
der Verschiebungsgeschwin- 
keiten c in die bezüglichen 
Aetherdichten — , sondern 
m 
auch: 
b) die Producte aus den 
nämlichen Componenten in 
die reducirten Massen f.L zu 
beiden Seiten der Trennungs¬ 
fläche gleich sein. 
c) Die in der einfallen¬ 
den Welle enthaltene leben¬ 
dige Kraft muss sich in der 
gespiegelten und gebroche¬ 
nen erhalten. 
a) Dem Grundsatz der 
Continuität zufolge muss die 
algebraische Summe der in 
der Richtung des Lothes ge¬ 
nommenen reducirten Ver¬ 
schiebungsgeschwindigkeiten 
{y) für die einfallende und ge¬ 
spiegelte Welle der Verschie¬ 
bungsgeschwindigkeit der 
durchgehenden Welle gleich 
sein. 
b) Dem Grundsatz der 
Aequivalenz der Bewegungs¬ 
mengen zufolge müssen die 
Producte der in der Rich¬ 
tung des Lothes genommenen 
reducirten Aethergeschwin- 
digkeiten in die Massen m 
zu beiden Seiten der Tren¬ 
nungsfläche gleich sein. 
c) Die nach dem Lothe 
genommene Componente der 
(scheinbaren) lebendigen 
Kraft der einfallenden Welle 
muss sich in den entsprechen¬ 
den Componenten der gespie¬ 
gelten und gebrochenen Welle 
erhalten. 
