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der Strahlen mit r^ bezeichnet werden, an der Gränzfläche 
offenbar wie: 
28. ms : mR : mo = Oe cos r^E : or cps r'R : od cos r d. 
Oder auch, wenn Strahl und Wellennormale einen 
Winkel b einschliessen, so dass: 
C() = a cos b, 
wie: 
cosrE costr, costd 
• cosbE cosbR ‘ cosod 
Und da selbstverständlich diese Volumina sich auch 
messen durch die Producte der Wellenbreite ß in die dar¬ 
auf gezogene Senkrechte w, so verhalten sich die Wellen- 
hreiten wie: 
cosr^E cosrR cosPr 
29. 
ßE-ßn- ßD — 
cosbE 'cosbR 'cosbü* 
Dies vorausgesetzt, erhalten die obigen Gränzgleichun- 
gen, wenn zunächst das erste Mittel isotrop, etwa der Welt¬ 
raum ist, die Form: 
Ce -Cr = 0^11 
30. 
(Ce 4- Cr) cos e= Cd 
cosr 
cosb 
(Ce^ Cr2) cos e = Cp^n 
cosr 
cosb 
Man erhält aus ihnen unter Beachtung, dass: 
r' = r 4- b, 
bezüglich der Schwächungscoefficienten die Werthe 
R 
31. 
D 
oder auch: 
sin (e — r) cos (e -f r) sin^ r t angb 
sin (e + r) cos (e — r) — ^ sin^ r tang b' 
2 cos e sin r _ 
sin (e -f r) cos (e — r) — sin^ r tang b 
tang b 
cot (e -f r) -b 
R 
n^ — 1 
31) 
cot (e — r) — 
tanff b 
n 
o_ 
2 — 1 
D = 
_ 1 cot (e -h r) 4- cot (e — r) 
welche Ausdrücke für b = o in die früheren übergehen. An- 
