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dererseits ergibt das Verfahren von Cauchy und Green 
für R bekanntlich den unbestimmt bleibenden Ausdruck: 
✓ 
cot (e 4- r) + tang (a^R -f «’d) 
32. 
R = 
cot (e — r) — tang (a*R -f o’d) ’ 
in dem nämlich «’d die gänzlich unbekannten Brechungs¬ 
winkel der beiden hypothetischen Longitudinalwellen be¬ 
deuten ^). 
Bei Einführung ferner von Fortpflanzungsgeschwindig¬ 
keit und Wellenbreite unterscheidet sich die dann entste¬ 
hende Form : 
(oßo 
33. 
R = ^ ^ /^E 
V 4- (0 ßj) 
in nichts von der der isotropen Mittel. Und bei Einführung 
der Fortpflanzungsgeschwindigkeit = 1 und Strahlenge¬ 
schwindigkeit G wird sie zur bekannten Neumann’schen 
Gleichung: 
34. 
R = — 
cos e — o cos r' 
0 . 
'COS e -|- er cosr' 
Werden endlich beide Mittel als anisotrop vorausge¬ 
setzt, so schreiben sich, da: 
Ue sin «E = nR sin «r = n© sin «d, 
die beiden ersten der Gleichungen 25 auch so: 
Ce Ue — Cr Ur = Cd Ud 
Ce Ue mE -f- Cr Or mR = Cd Ud mD , 
und damit ihr Product: 
Ce Ue^ ms -f- Ce Cr Oe Ur (mR — m^) — Cr^ Ur^ mR =: Cd^ ud^ mn 
mit der dritten (Gl. 14) übereinstimme, muss wieder sein^ 
wie oben: 
mE = mR, 
d. h. 
ßR _ COS r^R cos bfi 
o)r~~ ßE~ cos r^E cos bR* 
Von der Richtigkeit dieser Beziehung überzeugt man 
sich in der That durch die Untersuchung der geometrischen 
Bedingungen der Construction der gespiegelten Welle ®). 
1) Setzt man z. B. tang(aij^-|-«ijj)=tangr, so wird: R=— 
2) lieber den Einfluss der Krystallflächen bei der Reflexion 
des' Lichtes. Berlin 1837. 
3) Astr. Und. S. 240. 
