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Schreibt man noch wegen der Proportionalität von nm 
mit ß die zweite dieser Gleichungen so: 
Ce ßE + Cr /9r = Cd ßi), 
oder: 
^ cosPe , rt cosrR ^ cosrD 
L»e -r-r ~ ^ y 
COSOe COSOr COSOd 
so lässt sich dieselbe folgendermassen aussprechen: 
Zerlegt man die einfallende, reflectirteund 
durchgehende Welle in lauter Elemente und 
denkt sich für den Moment des Aufstossens auf 
die Trennungsfläche die in denselben enthalte¬ 
nen Verschieb ungsg es chwindigk eiten des Aethers 
inihrenrespectiven Schwerpunkten concentrirt, 
dann muss d i e algebraisch e Summe derinjedem 
einfallenden und gespiegelten Wellenelemente 
enthaltenen Verschi ebungsgesc h windigkeiten 
der in dem gebrochenen gleich sein. 
Diese Auffassung, die meines Wissens noch von Nie¬ 
manden ausgesprochen wurde, ist sonach eine allgemeinere 
und darum berechtigtere als die nur speciell gültige von 
Fresnel und Neu mann. Mit Rücksicht hierauf lassen 
sich die allgemeinen Uebergangsbedingungen des zweiten 
Hauptfalles auch so gruppiren: 
ßE Ce + /^r f^R = ßj) Cd 
35. 
Ce sinttE^l + 
m^EC' 
E 
mECE^ 
— Cd sin «D (1 4" 
^ . /, . mVCV\ 
j-CKSm«Hp+ 
y ^ niD W 1 
(mE Ce^ m^EC^E^) — (mRCR^ + m^RC^R^) — (mDCD^“i“m dC d^)> 
und in dieser Form sollen sie den für den I. Hauptlall 
aufgestellten Gleichungen 21 coordinirt werden. 
Mittelst der beiden ersten derselben unter der prak¬ 
tisch bequemen Form: 
C 
C 
E -r — L/r — 'S“ 
WR Pe 
We p ^Ep 
E-V^R =-l.'D 
Wr Wd 
erhält man schliesslich: 
4 
