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36. Cr ^ 
(Oe ßE ßl) Q 
(Oe ßE 4- (Oj) /?D (Oe 
E, 
2 (Od /?e 
(Oe ßE + (Od ßo 
oder z. B. 
^_ sin«(cosor—sino ftangbE)—sinftD(coscgD— siDOfDtaDgbp) sinaR 
^ sin«(cosa—sin«tangbE)-i-sinaD(cosaD—sinaotangbo) sin« 
als eine Erweiterung der Neumann'schen Formel. Die hier 
abgeleiteten Beziehungen in Verbindung mit den Ausdrü¬ 
cken 22 sind die allgemeinsten,'welche die Reflexionstheorie 
zwischen ausschliesslich reellen Grössen zu liefern vermag. 
Dass dieselben, wenn zunächst das erste Mittel der 
Weltäther und das zweite ein Krystall ist, die oben ge¬ 
wonnenen Schwächungscoefficienten in sich einschliessen, 
ergibt die unmittelbare Vergleichung. 
Und um die Vorgänge an der Hinterfläche eines Kry- 
stalles auf die an der Vorderfläche beziehen zu können, 
denke man sich denselben als planparallele Platte, so dass 
die Einfalls- und Brechungswinkel zu correspondirenden 
werden. Heissen jetzt die bezüglichen Schwächungscoef¬ 
ficienten Ri und Di, so kommt bei Vertauschung von wr, 
ßE und cod, ßn : 
_ o ßE' — (Op ßo (Ob. ß _ 2 V ßi) 
^ V ßE + (Od ßü (Od ^ ^ V ßE (Od ßD^ 
also bei Vergleichung mit Gl. 33 : 
'(Or 
Man zieht daraus mit Hülfe der zweiten der vorste¬ 
henden Uebergangsbedingungen; 
(Od 
(Od 
1— —R,= l -f Rr=:—D. 
(Or ^ V ^ 
und deren Combination mit der für die Vorderfläche gültigen: 
1 —R 
V 
(Od 
D 
den Schluss: 
DD. = 1 —R 2 , 
so dass die Beziehung zwischen dem Schwächungscoefficien¬ 
ten einer nach zweimaliger Brechung aus der Hinterfläche 
der Platte austretenden Welle und dem Schwächungscoef¬ 
ficienten der an der Vorderfläche reflectirten für anisotrope 
wie isotrope Mittel und zwar für beide Hauptfälle gleich ist. 
