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r Gesetzen erfolgen als in grösserer Tiefe oder zwischen zwei 
i bestimmten Gränzwerthen variiren. Und wäre das Gesetz 
I dieses Uebergangs bekannt^ so würde sich nach dieser An- 
P schauung auch wohl der Weg finden, der eine directe Lö- 
Ir sung des Problems der Intensitäten und Phasen ermöglichte. 
Ohne hier auf die Berechtigung der besprochenen An- 
5 sicht schon einzugehen, möchte ich doch hervorheben, dass 
es wenigstens vorläufig räthlich erscheint, das von Fresnel, 
Green und Cauchy eingeschlagene Verfahren nicht ohne 
Weiteres zu verlassen. Man gelangt nämlich auch von un¬ 
seren Gleichungen aus durch blosses Complexsetzen einer 
gewissen Grösse zu Ausdrücken, welche der Erfahrung w’o- 
möglich besser entsprechen als die von Green und Cauchy, 
und welche auch in theoretischer Hinsicht mindestens die 
gleiche Zulässigkeit beanspruchen wie jene. 
1. Die äussere Spiegelung. 
Gehen wir aus von der wohl feststehenden Thatsache, 
dass die elliptische Reflexion sich nicht bloss an der Ober¬ 
fläche isotroper, sondern auch anisotroper Mittel vorfindet. 
Ist dann nach Gl. 31 der Schwächungscoefficient des Lich- 
teSj welches im zweiten Hauptfall an der Oberfläche einer 
neutralen anisotropen Substanz reflectirt wird: 
tangb 
cot(e+r) -f 
R = 
n^ 
cot (e—r) 
tangb ’ 
n ^—1 
dann lässt sich der für ein elliptisch polarisirendes Mittel 
thatsächlich eintretende Gangunterschied am einfachsten 
dadurch hervorrufen, dass man setzt: 
b = bo+>tU—1; 
oder sofern sowohl bo als namentlich x als kleine Grössen 
betrachtet werden dürfen, deren höhere Potenzen zu ver¬ 
nachlässigen sind: 
41. tang b = tang bo + x 
, Demgemäss erhält man, wenn noch zur Abkürzung: 
X 
42. 
n^ 
1 
geschrieben wird: 
Verh. d. nat. Ver. Jahrg. XXXII. 4. Folge. II. Bd. 
r 
