34 
43. 
1 
1 + €/--l 
1 
c.(. 
und ist e ohne Zweifel eine Function des Orientirungswin- 
kels zu den Axen; 
Für isotrope Mittel, fiir welche bo = ö ist, würde « 
eine Constante und man erhielte: 
cot (e + r) + € 
44. 
R = -- 
cot (e — r) — 8 
wjelcher Ausdruck mit dem von Green gegebenen über¬ 
einstimmt. Dazu erhält man zufolge GL 31b; 
44b. 
^_1 cot (e +r) + cot (e—r) 
n cot (e — r) — e 
Um also diejenigen isotropen Mittel, die 
der im zweiten Hauptfall reflectirten Welle 
eine Verzögerung ertheilen, unter die neutra¬ 
len Mittel zu suhsumiren, resp. die beidersei¬ 
tigen Vorgänge durch eine und dieselbe Formel 
zu umfassen, bedarf es nur der Annahme, dass 
an der Gränze der ersteren aus irgend welchen 
Gründen der gebrochene Strahl eine von 
der Wellennormale verschiedene Richtung ein¬ 
schlage, und dass der Winkel zwischen beiden 
imaginär werde. 
Wenn man niin weiter auf die Uebergangsbedingun- 
gen selbst zurückgeht und dieselben (vergl. Gleichungen 30) 
schreibt: 
(1 —^ R) V —Dtü n^ 
-45. (1 -f R) b 
(1 — R^) bt; = D“ w n^, 
so nimmt wegen: * 
cosr 
cos b 
cos r — sin r tangb = cos r — sin r . x v^—i 
sowohl die Wellenbreite ß als auch die reducirte Aether- 
masse fXB — m^ • n- die complexe Form an. 
Will und muss man diese Verhältnisse auf eine gewisse 
eigenthümliche Anisotropie, sei es der Gränzschicht oder sei 
es des Innern zurückführen, so hat man jedoch hier ebenso 
