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wenig* an doppelte Brechung zu denken, wie etwa bei der 
Wellenfläche eines bewegten isotropen Mittels, für welches 
gleichfalls (und zwar in reeller Weise) Strahl und Wellen¬ 
normale divergiren ^). 
Der erste gethane Schritt nöthigt in- 
dess zu einem zweiten. Sollen wirklich die ellip¬ 
tisch polarisirenden isotropen Mittel sich den neutralen zu- 
und unterordnen, so verlangen die Grundsätze Fresnel’s 
und Neumann’s, dass die gewonnene Form der Gleichung 
der lebendigen Kräfte zugleich den einen wie den anderen 
Hauptfall umfasse. Wenn daher die Einführung von mB—ßoj 
in die entsprechend vereinfachten Gleichungen 21 dieselben 
auf die Form bringt*? 
• 1 -f R = D 
46. (1 — R) b = D w n^ 
(1 —R^) bi; = ß CO n^ 
so wird in ihnen der Wellenbreite ß der näniliche complexe 
Werth zuzulegen sein wie in Gl. 45. 
Da uns hier das Imaginäre zum ersten Male entgegen- 
tritt, so dürfte es vielleicht nicht überflüssig sein, die Be¬ 
deutung desselben für die Reflexionstheorie etwas ausführ¬ 
licher zu begründen. 
Berechnet man R und D aus den beiden ersten der 
Gl. 45 und 46, so werden beide complex, so dass sich 
schreiben lässt: 
R=Ri •+• R 2 —1 
D = Dl-{-D 2 —1 
Demgemäss erhält man für den I. Hauptfall: 
1 -h Ri -H R2 —i=Di - 4 - D2 —1 
1—Ri—(1—xtangr/^)(Di +D2/zri) 
CUö tJ 
“ 7^*0 +l> 2 x.tangr)+ /_i(D 2 —Dixtaugr) j . 
Diese Gleichungen zerfallen in die folgenden vier: 
47. 
1 + Ri Dl 
. ncosr._ r. \ T) 
1 —Ri=-(Dl + D2X tang r), —R2: 
cose ® ^ 
R2 = D 
n cosr 
cose 
(D 2 —Dl X tang r). 
1) Astr. Und. S. 58. 
