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cos^ -I- Kocos (g)—X e) =Do cos (q)—X b) 
n r \ T\ ncosr 
COS99 — RoCOS(^—X e) =i)o 
cos^y—Ro^cos^ (^—Xe)=Do^ 
cosecosj^ 
; ncosr 
cosecosij 
cos(^ —Xd + 7 ]) 
cos(^— Xd)cos(^—Xd+»^). 
Wir betrachten diese Beziehungen als die 
wirklichen, nur reelle Grössen enthaltenden 
-Gränzbedingungen der hier in Rede stehenden 
Mittel. 
Für den IL Hauptfall ergibt sich mittelst Transfor¬ 
mation der Gleichungen 48 analog: 
cos^ — Ro cos (^— Xe) =Ho n cos (q — xd) 
^ cos r 
cos^+Ro cos (^ - Zb)=D„ cos ( 9 ) - ZD+ V) 
' COS r 
cosV-ßo®cos2(9)-ZB)=Do2|^^^—C08(9 )-Zd)cos(9)_Zd+»;). 
Sofern xr ui^d xd Verzögerungen sind, welche die 
reflectirte und durchgehende Welle erfahren, so sind 
RoCOs(^ — Xr)j i*esp. DoCOs(9 —Xd) die augenblicklichen 
wirklichen Ausschläge eines Punktes hart an der Trennungs¬ 
fläche. Mit Rücksicht hierauf würden sich die ersten der 
Gl. 53 und 54 auch unmittelbar gewinnen lassen. Die bei¬ 
den andern ergäben sich dann aus der Combination jener 
mit der Gleichung der lebendigen Kräfte. 
Diese letztere, auf welche wir hier das grösste Ge¬ 
wicht legen, und welche den beiden Hauptfällen gemein¬ 
sam ist, schreibt sich mit Rücksicht auf die Bedeutung 
von^ tj auch so : 
niDDo^+m dD V j |/^ 1 Px^tang^r X 
cos (q —Xd) cos^^—Xd + arc tang (xtang r) 
oder bei Auflösung des rechts stehenden Productes: 
m I cos^ q — Ro^ cos^ (q — xe) I 
55. 
= (mD Do^ + m D D V) rcos2 (^—^d)— ^ tang?^sin2(y—^ d)! 
