41 
I 
jener doppelt periodischen Bewegung liegt, lieber das 
etwa Auffällige der derselben zugesproebenen Sebwingungs- 
form will ich vorläufig nur bemerken, dass es die nämliche 
ist, auf welche die Erscheinungen der Metallreflexion und 
zwar mit innerer Notbwendigkeit verweisen. 
Es drängt sich jetzt die Frage auf, ob die bezeicb- 
nete Schwingungsbewegung der Gränzschicht sich ungeän- 
dert allen folgenden Schichten mittbeilt, oder ob dieselbe 
nur ihr eigentbümlicb und daher bei tieferem Eindringen 
des Lichtes sich ändert, resp. verschwindet. Im ersteren 
Fall handelte es sich um eine Oberflächenwirkung, im letz¬ 
tem um eine Folge der ganzen inneren Constitution des 
Aggregates. Wird demzufolge die augenblickliche, durch 
ein Volumelement von der Lage d zur Zeit t hindurch¬ 
gehende lebendige Kraft mit L bezeichnet, so dass: 
j mDDo^ + m'DDV 1 v 
L =-y-cos Tp t'+ — %D I X 
cos L T \ 0 )/ J 
SO bleibt zu entscheiden, ob r], welches für die Gränzschicht 
den Werth arc tang (jc tang r) hat, diesen Werth unabhän¬ 
gig von S behält, oder ob t] und mit ihm k eine Function 
ist von letzterem, beziehentlich von x und y. 
Die Beantwortung dieser Frage ist nur möglich, wenn 
man die in Rede stehenden Vorgänge nicht bloss bei äus¬ 
serer, sondern auch bei innerer Reflexion oder bei äusserer 
und innerer Brechung zugleich untersucht. 
Bestimmen wir indess zuvor den näheren Zusammen¬ 
hang zwischen R, D, resp. J, Xj welche Grössen sich direct 
experimentell ergeben, und dem Einfallswinkel e. 
Da die in den complex gewordenen Gränzgleichungen 
45 und 46 enthaltenen reellen Beziehungen nunmehr erkannt 
sind, so lässt sich diese Bestimmung auf folgendem kurzem 
Wege erzielen. ^ 
I. 
Re¬ 
eder : 
Hauptfall. 
vß — coh 
vß-{-a}h~ 
Man erhält zuvörderst unmittelbar: 
sin e (cos r — sin r x — cos e sin r 
sin e (cos r — sin r x ) -f- cos e sin r 
iviOV j s 
