43 
ÖOb. 
und: 
61b. 
. sin^ (e — r) 1 + sin^ (e 4- r) 
^ sin^ (e + r) 1 + n^ sin^ (e — r) 
^ « sin 2 e 
taug Zr — — y:^: «2(n2—l)sin*e 
V 
4 cos^e sin^r 
Jd- 
sin^ (e + r) [1 4- n^ sin^ (e— r)] 
tang /D = n f sin (e — r). 
Fasst man noch die wichtigeren Specialfälle in's Auge, 
so wird: 
1) für e == 0 
Jr 
Jd = 
im- 
tang xn = 0, 
, tang Xd = 0, 
(n + 1 )^ 
2) für e = P, gleich dem Polarisationswinkel, für 
welchen n = tang P: 
^ _ (n^—1)2(l+nV) _ 2n€ 
(n24-l)24-n2£2(n2—1)2 ’ 
Jd= 
,, tang Xd = de 
n2—1 
n 2 4* 1 ’ 
(n2+l)2-f- n2£2(n2—1)2- 
3) für e = 90o 
Jr = 1 , tangXR = 0 , 
Jd = 0, tang XD — £ k^n^ — 1. 
II. Hauptfall. Der obigen allgemeinen Gleichung 36 
zufolge hat man: 
_ub — 0) ß _ 2 toh 
~~ vh + to vh w 
folglich hier: 
62. 
63 . 
_ sin e cos e — sin r cos r + /Hi z sin2 r 
sin e cos e + sin r cos r — x sin2 r 
2 cos r sin e 
I J * . . — - -- - -—' ■' ■ 
sin e cos e 4- sin r cos r — y/'—i x sin2 r 
Man erhält daher: 
, _ sin 2 (e—r) cos2 (e 4- r) 4- x2 sin^ r 
^ sin2 (e 4- r) cos^ (e — r) 4- x2 sin'^ r 
__ xsin2esin2r _ 
angXR —r)sin(e 4 'r)cos(e—r)cos(e4- r)—x2sin^ri 
