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f 
oder: 
1 1 
Jd = “i cos2 xiD=-z sin2 xk. 
Es ergibt sich nämlich : 
tang Xk tang = — 1 , 
d. h. 
Xj) =z 900 + Xk , 
so dass die Differenz der beiden Phasenunterschiede des 
gebrochenen und reflectirten Lichtes 90 o beträgt; 
3) für e = 900 dieselben Ausdrücke wie unter 1. Auf 
die Bedeutung dieser lieber ei nstimmung werde ich später¬ 
hin zurückkommen. 
Dies vorausgesetzt, lasse man auf die in Rede stehende 
Platte unter demAzimuth von 45 o linear polarisirtes Licht 
fällen. Es werden dann die Componenten desselben senk¬ 
recht ' und parallel zur Einfallsebne, die im einfallenden 
Lichte gleich sind, im gespiegelten und gebrochenen un¬ 
gleich geschwächt und ungleich verzögert. Die betreffen¬ 
den Wellen sind daher im allgemeinen elliptisch polarisirt, 
und dadurch Charakterisiren sich die Mittel mit complexer 
Wellenbreite vor den früher betrachteten neutralen, die eben 
niemals geradlinige Schwingungen in elliptische umwandeln. 
Die Ellipticität einer Welle bestimmt sich erstens durch 
den Phasenunterschied x^ — den die beiden sie compo- 
nirenden Wellen gegen einander gewonnen, und zweitens 
als trigonometrische Tangente eines gewissen Drehungs¬ 
winkels des Ocularnicols auftritt. 
Für den Phasenunterschied hat man: 
und in diesen Ausdruck sind die vorhin gefundenen Werthe 
einzusetzen. 
