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Fasst man zunächst das reflectirte Licht in’s Auge, 
so wird derselbe, sofern nicht etwa die höheren Potenzen 
von e vernachlässigt werden dürfen, im allgemeinen com- 
plicirt. Es rührt das daher, weil die verglichenen beiden 
Hauptfälle I und II für mittlere Incidenzen einen ganz 
heterogenen Verlauf nehmen. 
Man hat insbesondere diejenige Incidenz, für welche 
der Phasenunterschied yj^ — welche also der 
X 
Gangunterschied =- ist und die elliptische Polarisation 
in die circulare übergeht, den Haupteinfallswinkel und die 
zugehörige Stellung des auf Dunkelheit gebrachten Nicols 
das Hauptazimuth genannt. Die Bedingungsgleichung für 
den Haupteinfallswinkel wäre sonach: 
1 + tang tang y^ — 0, 
d. h. 
cos (e—r) cos (e+r) —(n^—1) sin‘^r J 
— sin^ 2 e = 0. 
Da der Erfahrung zufolge der Unterschied zwischen 
den neutralen und den elliptisch polarisirenden durchsich¬ 
tigen Mitteln meistens nur schwach, folglich e eine sehr 
kleine Grösse ist, so mag es vorab gestattet sein, die vierten 
Potenzen derselben zu vernachlässigen. Die vorstehende 
Gleichung schreibt sich dann auch so: 
cos (e — r) cos (e -P r) = j^sin^ 2 e + (n^ — 1) sin- rjj 
oder: 
1 - tang- e tang^ r = (4 +- (n^ - 1) 
Wäre e~ 0, so entspräche dieselbe dem Brewster- 
schen Gesetze: 
65. 1 — tang ep tang rp = 0, 
unter ep und rp die einander entsprechenden Polarisations¬ 
winkel verstanden. Werden nun die Hauptwinkel fortan 
analog durch Ch, i'h bezeichnet, und begnügt man sich bei 
der Vergleichung derselben mit erstere’n mit der oben be- 
zeichneten Genauigkeitsgränze, so darf man in vorstehen¬ 
der Gleichung im Innern der rechts stehenden Klammer 
J^l -f «^(n^— 1 ) sin^el 
