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COS^-f RoCOS (^—Xr) =Do COS (^—%d) 
^ , V 7 -, cos e cos?;' , ,, 
^ j cos^—Rocos {(p-xiO = Do ((f—XD—r]) 
und analog für den II. Hauptfall. Die beiden gemeinschaft¬ 
liche Gleichung der augenblicklichen lebendigen Kräfte ist 
folglich: 
cosV—Ro^cos2(^_Xr)=Do2 cosecos^i) 
n cos r 
oder wenn die Oscillationsamplittide der Körpertheilchen auf 
der einfallenden Welle durch Eo' bezeichnet und DoCOSiy'=Do 
gesetzt wird: 
(mE + m eEV)cos 2 < 5 p— (rnnRo^ + m rRV)cos2(^—;Cr) 
"" cö^ ((P — XD—V)- 
\ 
Und wenn man über die Zeit einer Schwingungsdauer 
integrirt, so kommt für die totalen lebendigen Kräfte: 
74. 
l-Ro 2 = , 
cose -p, „ cosecos^ »?' „ 
- x/o j —- Do^5 
ncosr ncosr 
welche Beziehung sich von ^ der für die Vorderfläche gel¬ 
tenden durch den Factor cos^r/= ^~^ unterscheidet. 
' 1-fx^tangn* 
Fragen wir nun zunächst, wie sich die experimen¬ 
tellen Ergebnisse' zu diesen Forderungen verhalten. Damit 
dieselben überhaupt mit der Erfahrung übereinstimmen, 
dazu ist nöthig, dass: 
74. x' = — x , = — r] 
genommen werde. Denn dann erhält man für das reflectirte 
Licht: ' ' 
1) Wollte man der zweiten der Gränzgleichungen vor ihrer 
Multiplication mit der ersten die Gestalt geben: 
' COS0COS^^ 
cos (y) H- — Ro cos (y> — /r + ^1) = Do —cos {(p — /d) , 
so erhielte man die unsymmetrische Beziehung: 
cos (f cos {(p -f rj^) — Eo^ cos {(p — /j)) cos {(p — v‘) — Ro sin sin 
cosecosy 
= Do^ 
ncosr 
■cos2((/) —/d)- 
\ 
\ 
