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75. 
Ri^ 
RiP = 
sin (e — r) + |/^ x sin e sin r 
sin (e 4- r) 4- x sin e sin r ’ 
sin e cos e — sin r cos r — \/^ x sin^ r 
sin e cos e 4- sin r cos r 4- J/—i x sin^ r ^ 
folglich für die Intensitäten und das Intensität s- 
verhältniss die gleichen und für die Verzöge¬ 
rungen und den Phasenunterschied die entgegen¬ 
gesetzten Wer the wie bei denVorgängen an der 
Vorderfläche. Nach Quincke, dessen Versuche die¬ 
sen Satz bestätigen, kehrt sich in der That für eine soge¬ 
nannte positive Substanz die elliptische Polarisation des 
gespiegelten Lichtes aus der positiven in die negative um, 
wenn die Reflexion erst an der äussern, dann an der inneren 
Fläche Statt hat. Ebenso umgekehrt für sogenannte nega¬ 
tive Substanzen, und ist daher überhaupt bei dieser von 
Jam in gegebenen Eintheilung stets äussere Reflexion vor¬ 
auszusetzen. 
Was ferner das gebrochene Licht betrifft, so erhält 
man die Beziehungen: 
sin e cosa* -h J/III x sin e sin r 
7^. 
Di«-. 
DiP=2n 
sin (e 4-r) 4- J/—1 x sin e sin r’ 
sin r cos r + \/^ x sin^ r 
sin e cos e 4- sin r cos r -f- (/ITT x sin^ r 
und daraus; 
, g._4 cos^ r sin^ e (l4-x2 tang^ r) 
^ ' sin^ (e 4- r) -h x^ sin^ e sin^ r ’ 
4 cos^ r sin^ e ( 1 4- x^ tang^ r) 
sin^ (e + r) cos^ (e.— r) 4- x^ sin^ r 
77. 
(Jd^) 
Das Verhältniss derselben ist das gleiche 
wie für die Brechung an der Vorderfläche und 
daher mit Gleichung 70 identisch. 
Für-die Verzögerungen findet man: 
77b. 
tangXD® 
tangxoP 
'xcosesin?r 
cos r sin (e 4- r) 
nxcosesin^r 
£sin (e-*-r) 
cose 
cosr 
cos r sin(e -f r)cos(e—r) 
Folglich für den Phasenunterschied: 
n£tang(e—r) 
cose 
cos r* 
I 
