54 
tang dj) — € tang (e — r) — cos (e — r) j 
cose 
78. ^ ^ - y . . ß 
= + n € sin (e — r) tang (e — r) cot e. 
Er hat den gleichen, aber entgegengesetz¬ 
ten Werth wie für die Brechung an der Vorder- 
flache. 
Berechnet man noch die Summe von Verzögerungen, 
die ein nach zweimaliger Brechung aus einer planparallelen 
Platte austretender Strahl in Folge dieses Durchgangs er¬ 
fährt, so findet man: 
79. 4- + z p =£ (n2 — 1) tang r=z tang r=tang 
und ist diese Verzögerung für beide Hauptfälle gleich. 
Lässt man daher auf die Vorderfläche unter 
beliebiger Incidenz und beliebigem Azimuth 
Licht auf fallen, s o wird die durch gehende Welle 
immer geradlinig polarisirt austreten, gerade 
so als wenn sie ein neutrales Mittel durchsetzt 
hätte. 
Auch dieser Satz wird von der Erfahrung bestätigt. 
Es ist nämlich Quincke D „trotz der grössten Sorgfalt“ 
niemals gelungen, hei sehr vollkommenen planparallelen 
Platten elliptische Polarisation der durchgegangenen Strah¬ 
len aufzufinden. Nach Cauchy dagegen, für welchen die 
Formel 64b, nämlich: 
tang do = k tang (e — r) 
auch für die Hinterfläche ihre Gültigkeit behält, wenn k 
gegen — k vertauscht und unter e nach wie vor der Ein¬ 
fallswinkel verstanden wird, müsste dü für den Uebergang 
aus Glas in Luft (ecr) denselben Werth haben wie für 
den Uebergang aus Luft in Glas (e^r). 
Wenn wir uns hiernach zur oben angeregten Frage, 
ob nämlich die Umwandlung geradliniger Schwingungen 
in elliptische eine Wirkung der Oberfläche oder des inne¬ 
ren Gefüges ist, zurückwenden, so erscheint es zweckent¬ 
sprechend, die behandelten Vorgänge kurz zu recapituliren. 
Eine auf die Vorderfläche (d. h. auf die Fläche x=0) ' 
fallende, einfach periodische Schwingungsbewegung zerfällt 
1) 1. c. S. 393. 
