56 
während der Zeit einer Schwingungsdauer die Intensität 
Do^ = Do^ cos^ t] entwickelt. 
' Es erscheint indess diese Ansicht schon darum un¬ 
wahrscheinlich, weil sie ein gänzlich verschiedenes Verhal¬ 
ten der beiden Gränzflächen involviren würde. Supponiren 
wir vielmehr hier, wie an. der Vorderfläche, eine unterhalb 
der Ebne x=0 continuirlich verlaufende Oberflächenschicht, 
längs' deren Dicke rj nach dem nämlichen Gesetz, wie oben, 
mit der Entfernung von jener Ebne abnimmt, so geht die 
doppelt periodische Bewegung nach und nach in die ein¬ 
fach periodische über. 
Zugleich verlangt aber dann die Erhaltung der Kraft, 
dass die totale, während der Dauer der Periode auf der 
^ Ebne x = 0 producirte lebendige Kraft sich ungeschwächt 
auf allen folgenden Schichten und selbst im freien Aether 
wiederfinde. Diese totale, constante Intensität 
ist aber nach wie vor: 
83. 
Jd = Dq^-— 
w 
-2f 2x 
1 -f X“ e “ “ tang2 Y 
so dass man für die beiden Hauptfälle anstatt der Inten¬ 
sitäten (Jd®) , (Jd^) der S. 53, die sich hiernach als bloss 
scheinbare heraussteilen, die beiden wirklichen erhält: 
Jd® 
4 cos^ r sin^ e 
77 
a. 
JdP 
sin^ (e -f r) -f x^ sin^ e sin^ r’ 
_^os^ r sin^ e _ 
sin^ (e + r) cos^ (e — r) + x^ sin^ r,^ 
welche, wie die der neutralen Mittel, die Gleichung: 
84. = —Jr)^ 
befriedigen, und deren Verhältniss das obige bleibt. — 
Eine ähnliche Gränzschicht kommt übrigens, wie weiterhin 
gezeigt ‘werden soll, selbst den neutralen Mitteln zu, wenn 
nämlich die Bedingungen der Totalreflexion erfüllt sind. 
Bevor wir hiermit die Theorie der elliptisch polarisi- 
renden Mittel abbrechen, möge noch in Kürze der allgemeine 
Fall besprochen werden, dass zwei verschiedene solcher 
Mittel sich in einer ebnen Trennungsfläche berühren. Wird 
hier zwar das bisher eingeschlagene Verfahren aus weiter 
zu erörternden Gründen unmöglich, so führe ich doch ,des 
