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Gegensatzes wegen die Rechnung aus. Sie gibt wenigstens 
eine Zusammenfassung aller Formeln, die bisher für die 
Spiegelung^ und Brechung an einem optisch dichteren und 
dünneren Mittel gesondert erhalten wurden. 
Das Brechungsverhältniss der Combination der beiden 
Mittel heisse nach wie vor n, und das erstere derselben sei 
in seiner Berührung mit dem zweiten charakterisirt durch 
den Gränzcoefficienten xi, das zweite in seiner Berührung 
mit dem ersten durch den Gränzcoefficienten X 2 . Ich nehme 
an, dass jedes Mittel für sich in Berührung mit dem Welt¬ 
äther und bei äusserer Reflexion positiv sei, d. h. dass ihm 
dann ein positiver Ellipticitätscoefficient zukomme, und 
dass, wie auch der absolute Werth dieses letzteren durch 
die gegenseitige Beeinflussung der Gränzschichten modificirt 
werde, das Vorzeichen desselben auch bei der Combihirung 
das gleiche bleibe. 
Dies vorausgesetzt, hätte man die Oscillationsampli- 
tüden: ' - 
85. 
Cr = 
Cd 
sin (e — r) — |/III (x 2 + xi) sin e sin r ^ 
sin (e -f r) — [/^ (x 2 — xi) sin e sin r 
2 cos e sin r (1 -h l/HT xi tang e) ^ 
E 
sin (e -f r) — f/HI (x 2 — xi) sin e sin r 
und daraus z. B. die genäherten Werthe der Verzögerungen: 
tangA.=- e cos r+x^cos e sm r j gi„^e-r)sin(e+7 ) 
' . • \ fang e 
tang Ad = I xi sm e cos r -f X 2 C 0 S e sm r j (e + 'r)‘ 
Ferner für den zweiten Hauptfall: 
sin (e — r) cos (e -h r) + l/III (x 2 sin^r -i- xi sin^e) 
-L'k 
Cr —c 
86 . 
Cd = 
sin (e 4- r) cos (e — r) — ^/—i (x 2 sin^r + Xisin-^e) 
2 cos e'sin r (1 + tang e) 
Ce 
sin(e 4- r)cos(e — r) — v^IIi(x 2 sin^r—xisin^e) 
und die Phasenverschiebungen: 
(xi sin e cos r 4- X 2 cos e sin r) sin e sin r 
(xi sin e cos r 4- X 2 cos e sin r) sin e sin r 
tang Ad= ^:-;-;-1- 7 -^-. 
° Sin e COS e sm (e 4 - r) COS (e — r) 
Für xi = 0 fallen sämmtliche Ausdrücke mit den für 
