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Übersteigt. Da alsdann der Sinus des Brechungswinkels 
grösser wird als 1, folglich der Cosinus desselben imaginär 
wird, so nehmen die Intensitätsformeln die complexe Ge¬ 
stalt an. Behandelt man sie nach den oben (S. 42) gege¬ 
benen Regeln, so liefern sie Phasenverschiebungen, die, wie 
die Versuche FresneTs selbst sowie die Messungen Ja- 
min^s gezeigt haben, völlig mit der Erfahrung überein- 
stimmen. 
Das gleiche Verfahren Hesse sich nun auch auf die 
elliptisch polarisirenden Mittel übertragen, und werden wir 
im Folgenden der Einfachheit wegen als dünneres Mittel 
nur ein neutrales voraussetzen. 
Führt zwar die gedachte Fresnel’sche Behandlung am 
kürzesten zu praktisch verwendbaren Endresultaten, so wird 
doch ein theoretischer Einblick in die Vorgänge bei der 
Totalreflexion durch dieselbe keineswegs gewährt, und blei¬ 
ben vielmehr manche Unklarheiten übrig. Wir werden zur 
Vermeidung derselben direct auf die bezüglichen Gränz- 
bedingungen zurückgehen. 
Dies vorausgesetzt, denke man sich zwei Combinatio- 
nen, jede bestehend aus einem neutralen und einem activen 
Mittel, aber es möge in der einen das neutrale und in der 
andern das active Mittel das erste und zugleich das dich¬ 
tere sein. Endlich sei das relative Brechungsverhältniss 
beider Combinationen gleich, und auch der relative Ellip- 
ticitätscoefficient habe für beide den gleichen Werth, aber 
entgegengesetzes Vorzeichen. 
Die Vorgänge in beiden werden folglich durch die¬ 
selben Formeln repräsentirt werden, sobald man nur dem 
Gränzcoefficienten z das Doppelzeichen ± vorsetzt. Man 
kann fragen, ob diese Identität bei Variation des Einfalls¬ 
winkels e si(5h bloss auf die bisher besprochenen Inciden- 
zen von e = 0 bis e = n beschränkt, oder ob sie auch die 
weiteren von e = n bis e = 90o mit umfasst. 
Wenn wir daher zunächst die erste Combination 
(Neutral-Activ) für das Gebiet der Totalreflexion in’s Auge 
fassen, so geben wir zu dem Ende z. B. den Gränzglei- 
chungen 46 des I. Hauptfalles die Form: 
