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1 + R = D 
1 — R = D n 
cos r — sin r x /'_i 
cos e 
=:D 
sin^ e — v ^—1 >csiiie 
cos e 
Und wenn statt n der reciproke Werth desselben 
1 
r==- eingeführt wird, so schreibt sich die letztere : 
n 
1_R=D 
l/^l — v^sin^e — v/'—1 i^xsi 
sin e 
V cos e 
Nun sinkt [/^ 1—j'^sin^e von e = 0 bis e = - auf 0 
V 
\ 
herab, um bei noch grösseren Incidenzen imaginär zu werden. 
Man hat daher für alle zwischen und e=90® liegenden 
Einfallswinkel: 
1 ü l/^y^sin^e —1—vxsine ,— ,— 
1 —R = D—^-v^—1 = D-v^—1, 
i^cose ' V ' 
\ 
wenn nämlich noch zur Abkürzung die Function u einge^ 
führt wird. Demnach schreiben sich die Gränzbedingungen 
beider Hauptfälle: 
1 + R=D 1—K=D- 
87. I. 11. 
1—D “ —1 —1. 
V 
Verfolgen wir zunächst die ersteren. Durch Einfüh¬ 
rung von: 
R=Ri •+■ R2 J/—1, D = Dl D2 \/ —1 
zerfallen sie in folgende vier : 
1 + Ri = Dl, R2 == D2 
• 1 -Ri = —Da-, —R2 = D, 2 # 
V V 
/• 
Man ziehf daraus : - 
1 —Rl2—Rg^rz: 1 —Ro2 = 0, 
d. h. die in der einfallenden und reflectirten Welle enthal¬ 
tenen (totalen) lebendigen Kräfte sind gleich. 
Dasselbe Resultat ergibt sich für den 11. Hauptfall 
mittelst der analogen Gleichungen: 
