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w- 
89. 
1 -f Ri = — D 2 u, 
1—Rl=: 
Dl-, 
V 
R 2 
--R 2 
Dl u 
D2-1 
V 
Zugleich ersieht man, wie die um eine Viertelundu- 
lation von einander abstehenden Amplittiden Ri und R 2 ^ 
resp. Dl und D 2 mit dem Einfallswinkel variiren. 
Setzt man ferner wie früher: 
Ri ==: Ro cos xr Dl = Do cos xd 
R 2 = RosinxR D2 = DosinxD, 
so schreiben sich z. B. die Uebergangsbedingungen des 
I. Hauptfalles auch so : 
cos^ 4 -RoCOs( 9 ) —xr) =DoCOs((jp —Xd) ' 
^ 90. 
u 
cos ^ — Rocos {(p — xr)=Do- sin (^ —xd). 
V 
V Durch ihre Multiplication erhält man die beiden Haupt- 
t . fällen gemeinsame Gleichung der augenblicklichen leben¬ 
digen Kräfte, nämlich (für x = 0): 
91. cosV—R o^cos2(^—Xr)=Do 2-sin(^ — Xd)cos(^ —Xd), 
V 
die sich, da v cos e = — cos e 
n2 
ni^wicose ni^Vi 
n2^W2 
n2^ C 02 
gesetzt 
werden kann, auch auf die Formen bringen Hesse: 
Vi ni^ j~cos^rp—Ro^cosVjP— Xr)J =^ 2 ^ 2 ^ ^ tang^sin 2 (^— Xd) 
> (mE + m E E'o^) cos^f/) — (mn Ro^ + mR R'o^) cos^ {(p — xr) 
^(mDDo^-f mDDV)tang^sin(^—X d)cos(^—Xd), 
^sofern man dem Volumen Vi im ersten Mittel ein gewisses 
Volumen: 
■ V 2 = sin^ e — l^fvK sin e j CO 2 cot & 
im zweiten Mittel als äquivalent zuordnet, welches von den 
Massen mr, m d erfüllt wird. 
Vergleicht man nun vorstehende Beziehung mit der 
analogen früheren (Gl. 55), so unterscheidet sie sich von 
jener dadurch, dass für den „gebrochenen^‘Antheil 
der Bewegung das frühere Glied cos^(f/)— xd) fehlt, 
und dass das in Bewegung gesetzte Volumen 
unter aussergewöhnlicher Form auftritt. _ 
Ersteres hat zur Folge, dass bei der Integration 
