62 
der lebendigen Kräfte über die Zeit einer 
Schwingungsdauer die totale Intensität des 
„gebrochenen^^ Lichtes auf Null herabsinkt, und 
dass man daher wie oben erhält: 
n. 
1 — Ro2 = o, Jr= 1, 
Letzteres dagegen weist darauf hin, dass auch die 
augenblicklichen Intensitäten desselben nicht in das Innere 
des zweiten Mittels eindringen, sondern ihre Oscillationen 
auf die Gränzschicht beschränken. Bevor wir indess hier¬ 
auf zurückkommen, wenden wir uns zur Combination Activ- 
Neutral. 
Die Gränzbedingungen des I. Hauptfalles schreiben¬ 
sich fiir dieselbe nach Analogie der Gleichungen 71a: 
1 -|~ R = D 
1_R = D 
l^T 
sin^e 
r (cos e + sin e x V—i) 
, (l-xtange|/=i) 
V COS e (1 ^2 tang^ e) 
und sonach innerhalb des Gebietes der Totalreflexion: 
1 + R = D 
1 — R=::D^(1 — X tang e (/—i) (/—i. 
Hier besteht die rechte Seite der zweiten Gleichung, 
im Widerspruch zum Verhalten der Combination Neutral- 
Activ, aus einem imaginären nebst einem reellen Gliede, 
und kann daher Ro nicht =1, also die Reflexion keine voll¬ 
ständige werden. 
Um dieser Auffälligkeit zu entgehen, könnte man zu¬ 
nächst die Annahme machen, dass bei der Totalreflexion 
derjenige Unterschied der Schichten, welcher die elliptische 
Polarisation beim wirklichen Durchgang des Lichtes her¬ 
vorruft, sich nicht bemerklich zu machen vermöge, dass 
folglich der frühere Phasenunterschied t] verschwinde und 
damit die elliptisch polarisirenden Mittel für die behandel¬ 
ten Incidenzen sich nicht anders verhalten wie die neutra¬ 
len Mittel. Dem entsprechend wäre zu setzen: 
tangi9’=:0, —1, u— ^ ^ 
cos e 
