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und die beiden Punkte der Trennungsfläche B und C sich 
stets in gleichen Schwingungszuständen befinden. Es ist 
dann: 
sin e _ 
Fällt also Licht unter den Bedingungen der Total¬ 
reflexion auf die Trennungsfläche auf, so wird sich nach 
der Vorstellung Cauchy's vor Herstellung des stationären 
Zustandes im optisch dünneren Mittel und zwar parallel 
der Trennungsfläche eine Schwingungsbewegung entwickeln, 
die periodisch ist nach BC, und deren Amplitüde sich im 
geometrischen Verhältnisse des Abstandes von der Tren¬ 
nungsfläche ändert, d. h. mit diesem abnimmt. Wäre dann 
der stationäre Zustand einmal gebildet, so übertrüge sich 
die lebendige Kraft der einfallenden Welle mit Beihtilfe der 
besprochenen (in Wirklichkeit nur dünnen) Schicht auf die 
reflectirte, ohne dass in das dünnere Mittel hinein Licht 
verloren ginge. 
Unsererseits acceptiren wir diese Erklärung insoweit, 
als wir Gl. 93 durch Aufstellung unserer Gleichung der 
lebendigen Kräfte 91 für hinreichend interpretirt halten. 
Wie indess weiterhin bei den Metallen (vergl. d. folg. 
Abschnitt, Theil 2), so erscheint auch hier die Auffassung 
Cauchy’s (Gl. 93^), die eben auf einer zu freien Deutung 
des complex gewordenen Schwingungsgesetzes beruht, als 
keineswegs haltbar. 
Wäre wirklich für unsere Combination I in Gl. 91 
das Glied j^/sine zu verwerfen, so machte der Phasenunter¬ 
schied (/r) derselben für die Incidenz sin e = ^ einen plötz¬ 
lichen Sprung, und er wäre für zwei um unendlich wenig 
kleinere und grössere Einfallswinkel um einen endlichen 
Betrag verschieden. Gibt man das nicht zu, so kann aber 
auch andererseits unmöglich [/^^'^sin^e—1 zu dem völlig 
verschiedenen rxsine in das Coordinationsverhältniss der 
Function u eintreten, so lange man diesen Wurzelwerth als 
Extinctionscoefficienten auffasst. Und was die Combination II 
betrifft, so bleibt immer zu beachten, dass complexen 
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