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‘Beziehungen nur insoweit Bedeutung zuzu¬ 
messen ist, als sich dieselben in annehm¬ 
bare Bedingungen zwischen reellen Grössen 
umformen lassen. Wenn daher die Gränzgleichungen 
der elliptisch polarisirenden Mittel für innere und äussere 
- Keflexion erst nach ihrer Umformung im wesentlichen iden¬ 
tisch wurden, so wird man auch jetzt diese Identität fest- 
halten und Combination II und I als nur durch das Vor¬ 
zeichen von X verschieden ansehen. 
‘ Gränzwirkung und Totalreflexion nähmen so in der 
gleichen dünnen Schicht ihren gemeinschaftlichen Ursprung. 
Und wenn bei jener die Wellenhreite ß mit dem*’Winkel 
zwischen Strahl und Wellennormale complex wurde, wäh¬ 
rend sie hier kraft des Brechungsgesetzes imaginär wird, 
so ist in beiden Fällen, physikalisch genommen, der Erfolg 
wenigstens qualitativ der gleiche. 
Was nun zum Schluss die Amplituden seihst betrifft, 
so erhält man entweder aus den Gränzgleichungen 87 direct 
oder durch Imaginärsetzen von cosr in den Ausdrücken 57 
und 62 die folgenden Werthe: 
Für den I. Hauptfall: 
— i^cose-f-1/^ (l^j^^sin^ e—1 -fj^xsine) 
94:* K» - ~ y ■ - - ^ 
i^cose + |/—1 ([/e—1 +>'xsine) 
und daraus: 
94b. ^ 
tang%R= 
sowie: 
Je = 1 
2 V cos sin^ e— l+vyt sin e) 
—cos^ e -f ([/" sin^e— 1 + j^x sin e)^ 
95. D 
2 V cos e 
95b. 
Ji)= 
V cos e 4- l/— 1 (!/"^ ^ sin ^ e — 1 + v x sin e) 
' 4 cos^ e 
fang Xd 
cos^ e 4 (1^Mn^- e — 1 h- 'x sin e)^ 
_ sin^ e — 1 + (j^ x sin e^ 
” V cos e ' 
Ebenso für den II. Hauptfall: 
cos e — \/~\ y (l/^sin^ e — l ^ v % sin e) 
96. Bl — ^ I y -. ’ ’-T' - ' \ 
cos e + [/—1 V {y sin^ e — 1 + ^ x sin e) 
Verh. d. nat. Ver. Jahrg. XXXII. 4. Folge. II. Ed. 5 
