67 
tisch sind mit denen, welche die elliptisch polarisirendeu 
Mittel beim wirkliohen Durchgang des Lichtes bieten. 
Auf die specifische Bedeutung des Ellipticitätscoef- 
ficienten kann ich erst später zurückkommen. 
D. Das metallische Mittel. 
Wenn ich nunmehr zu den metallischen Mitteln über¬ 
gehe, so sehe ich zunächst wieder von einer etwaigen Gränz- 
wirkung analog der unter B besprochenen ab und betrachte 
nur solche, für welche Strahl und Wellennormale — wenn¬ 
gleich sie eine complexe Richtung einschlagen — wie bei 
den neutralen durchsichtigen Mitteln in Coincidenz ver¬ 
bleiben. Die so gestellte Aufgabe lässt sich am besten auf 
folgendem Wege durchführen. 
Wir entwickeln zunächst die Formeln Cauchy’s, aber 
in einer mehr übersichtlichen Weise, als dies von Cauchy 
selbst geschehen ist. Dazu bietet die charakteristische 
Auffassung desselben, welche die Metalle wesentlich als 
absorbirende Mittel ansieht, ein bisher unbeachtet gebliebe¬ 
nes Hülfsmittel, die wirkliche Fortpflanzungsgeschwindig¬ 
keit der in das Metall eindringenden Wellen in ihrer vollen 
Abhängigkeit vom Einfallswinkel kennen zu lernen. 
Sodann soll an der Hand der Theorie des Mitschwin¬ 
gens der Körpertheilchen gezeigt werden, dass Cauchy, 
wenn er den Brechungsindex der Metalle als das Verhält- 
niss der Sinus des Einfalls- und Brechungswinkels complex 
setzte, nur einen ersten Schritt gethan hat, dem noch ein 
zweiter folgen muss. Sofern nämlich mit dem Index 
auch die brechende Kraft, d. h. der Ueberschuss des 
Quadrates desselben über die Einheit, als das Verhältniss 
der lebendigen Kräfte, in welchem die ein dringende Wellen¬ 
bewegung sich auf Körper- und Aethertheilchen vertheilt, 
gleichzeitig complex wird, so werden fortan — anders als 
in den früheren Abschnitten — die Amplitüden der Körper- 
und die der Aethertheilchen je gesondert für sich zu be¬ 
handeln sein. 
