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durch die Kichtung des Lothes hindurchziehen. Diese 
Wellen sind sonach durch ihren Extinctionscoefficienten q 
und durch den reciproken Werth ihrer Ausbreitungsgeschwin¬ 
digkeit p, beide auf die Richtung des Lothes bezogen, völlig 
bestimmt. 
p und q lassen sich nun auch weiter als Functionen 
vom Einfallswinkel e und von den Constanten a, b des 
Breehungsverhältnisses ermitteln. Man hat nämlich i 
n cos r = — sin^ e 
p + q yHi , == (a -t- b l/^) cos r 
= l/"(a b |/^)^ — sin^ e, 
folglich: 
p 2 _ q 2 ^ 2 p q 1/3-1 = a^ — b^ — sin^ e -f 2 a b 1/31, 
woraus: - - ■ 
104. p2 — q2 = a^ — b^ — sin^ e, p q = a b , 
und so erhält man: 
105. p^= ^ —b^—sin^e)-!- (a^—b^—sin2e)2 4-4a2b2j, 
wo das positive Wurzelzeichen zu nehmen ist und sonach 
für e = 0 sich p = a ergibt, p erscheint so als Brechungs- 
verhältniss (^o) für die normale Incidenz. 
Da sich übrigens schreiben lässt: 
p2 = 1 (p2 _ q2) 4. 1 (p2 4. 
so leitet man noch ab: 
106. p2 + q2 = |/^(a^ — b^ — sin^ e)^ -1- 4 a^ b^. 
Für das allgemeine Brechungsverhältniss v erhält man 
zufolge Gl. 103 und 104: 
107. :^2 _ q2 — b^. " 
108. * —b^-fsin^e) + —b^—sin^e)2-i-4a2b2j» 
Man ersieht daraus, dass dieses Brechungsver¬ 
hältniss bei den Metallen, wie bei den anisotro¬ 
pen durehsichtigen Mitteln, mit dem Einfalls¬ 
winkel variirt; das Gleiche gilt vom „Extincti- 
onscoefficienten‘3 
