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Wäre insbesondere, wie das am nächsten beim Silber 
der Fall scheint, a = 0, so hätte man: 
V. . , sin e . / n 
= sin e , q == b , sin r == —— = 1, r = 90 
Noch auf Eins möchte ich' hier aufmerksam machen. 
Wie den elliptisch polarisirenden durchsichtigen Mitteln, 
so kommt-auch den metallischen Mitteln neben dem weiter¬ 
hin zu besprechenden Haupteinfallswinkel ein Polarisa¬ 
tionswinkel zu, der charakterisirt ist durch die Brew- 
ster’schen Kelationen: 
sin^ P 
W'erth 
*' = P > CO»' P = + r 
Ersetzt man nun in Gleichung 107 q durch seinen 
^ ^, so schreibt sich dieselbe auch so: 
P 
= a^ 
b2 + 
a2 b2 
cos^ r^* 
Und da für die Incidenz des Polarisationswinkels 
cos^ v^= sin^ P — - , so ist das entsprechende Brechungs- 
verhältniss geknüpft an die Auflösung der kubischen Glei¬ 
chung : 
109. (a2 — b2) — (j/p2 + 1) a" b^ = 0. 
Die vorstehenden Ausdrücke vereinfachen sich natür¬ 
lich auch dann, wenn b so klein genommen wird, dass 
schon die vierten Potenzen desselben vernachlässigt wer¬ 
den dürfen. In diesem Falle Hesse sich innerhalb der 
Klammer: 
b2 
/—2-- i\ 
cos^ r' / 
näherungsweise v — a setzen, und man erhielte dann die 
approximativen Beziehungen: 
^ = a^ + b^ tang^ F 
p2 z=: cos“^ r' 4- b^ sin^ r'. 
Der Polarisationswinkel endlich wäre gegeben durch: 
p2 _ 0^2^ _ 1)2^ 
wofür man auch schreiben kann: 
a^ (rp2 — a2) = b^ 
so dass : 
