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Folgiicli kommt: 
iin T v^ + (f —2pcose(p2 + q2 4-siii2e)-f (a2 + b2)2cos^e 
i i y. j — ■ 
p 2 ^ q 2 2pcos e(p2 + + sin^e) + (a^ + b2)^cos^ 
und einfacher, wenn wiederum Jr = tang (g — 45 <>) gesetzt 
wird: 
_2p cos e(sin2e + p^ + q-) ' 
^ ~ i?Fq^(a2 + b2)2cos2e‘ 
Ebenso ergibt sich diese Intensität aus Gl. 118b zu: 
_ tang e cot r — (a^— b^)] ^ cos^ e + q^ (1 — sin 2 e cot r)^ 
120 . 
[tang e cot r 4- (a^—b^)] ^ cos^ e 4- q^ (1 + sin 2 e cot r)- 
welcher Ausdruck bei Beachtung der Gl. 108 insbesondere 
für die Incidenz des Polarisationswinkels (e = P) über¬ 
geht in: 
, p_ q2(cos^2e4-q2cos2e) 
~ (2j^2_q2j2cos2e4_q2(i +2sin2e)2' 
Allgemein dagegen wandelt er sich um in: 
Jr- 
[sinfe—r)cos(e4-r)—q^cotesin^r 
2sin^e4-q^sinMl~sin2ecotr)^ 
[sin(e+r)cos( e—r)—q^cot e sin^r 
^sin^e 4- p2sin^r( 14- sin2e cot r) ^ 
Und bei Ausführung der angedeuteten Quadrationen' 
und Benutzung der identischen Gleichung: 
q^sin^r [sin^r (lTsin2e cotr)^—sin2e sin (e+r) cos (e+r)]_ 
= q^sin^r [cot^e sin^ +cos^ (e^r)] sin^e 
gewinnt man daraus die endgültige Form: 
_cos2(e4-r)4-q^coUesin2r sin^(e—r ) 4- q^sin^r 
^ cos^(e—rj 4-q^coUe silier sin2(e4-r)4-q^sin^r‘ 
Dieselbe stimmt wieder mit der von Beer gegebenen 
überein/ wenn aus letzterer die auf die verschwindenden 
Strahlen bezüglichen Glieder fortgelassen werden. 
Für den Phasenunterschied erhält man: 
_ 2 q—wp)cose 
Xr p 2 + q 2 —(a^-fb^)^ cos^e* 
Oder auch, da mittelst einer der obigen analogen 
Kechnung: 
vq 
gefunden wird: 
w p = q ^sin^ e — (p^ 4- q^) j 
I 
