X 
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■v 
123. 
2 q cos e ^sin^ e — (p^ + q^)^ 
tang xr p 2 q 2 — (a^ + cos‘^ e 
, Wollte man dagegen r und v einführen, so ergäbe 
sich der complicirte Ausdruck: 
tang xr = 
__ 2qcose(sin^e cos2r + q^sin^r) _ 
y^(sin^e cos^e—sin^r cos^r)—q^(sin^r—2sin^e cos^e cos2r j+q^cos^e sin^r 
sich 
124. 
Was endlich das durchgehende Licht betrifft, so findet 
2 cos e (a + b 
D = 
(p + V cos e) + 1 /—1 (q+wcos e) 
und daraus mittelst bekannter Transformation: 
4cos2e (a^ d-b^) 
(Jd) = 
125. 
p^ + q^ + 2 p cos e(p^+q2+sin2e)-f-(a^+h^J^cos^e 
tang /D = 
p — cos e (a^ + b^)] — a q 
a [p + cos e (a^ -h b^)] + b q 
Wir führen noch neben (Jd) eine neue Grösse Jd ein, 
die definirt sei durch die Beziehung: 
Jd = (Jd) 
_ .j ^ p2 4- q2 -f sin^ e 
a^ + b^ 
und auf deren Bedeutung'wir zurückkommen werden. Für 
diese folgt daher: 
4 cos^ e (p2 + q^ + sin^ e) 
Jd = 
125b. 
p^+ q^+2 p cos e( p2 +q^+sin^e)+(a^+b^)^cos2e 
1 4 cos^ e sin^ r {v^ + q^) 
[cos^(e—r) +q2cot^esmh*] [sin^(e+r) +q2sin2rj 
Wird nunmehr das einfallende Licht unter dem Azi- 
muth von 45 ^ polarisirt gedacht und der reflectirte elliptisch 
schwingende Strahl der Prüfung unterworfen, so ist wieder 
das Verhältniss der wirklichen Amplitüden sowie die Dif¬ 
ferenz der oben betrachteten Phasenunterschiede festzustel¬ 
len. Während nun jenes aus den schon gebildeten Aus¬ 
drücken ohne Weiteres abzuleiten ist, würde bezüglich der 
Gangunterschiede das gewöhnliche Verfahren zu Weiterun¬ 
gen führen, die sich folgendermaassen vermeiden lassen. 
Nach dem Vorgang von Eisenlohr setzen wir in der be- 
I 
