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züglichen, für neutrale Mittel geltenden Fresnel’sehen 
Formel: 
126. 
R' 
cos (e 4 - 
r) 
- 
cos (e — 
r) 
sinr die 
Werthe: 
p + q 
/— 1 
am r 
‘ sin e 
^ a 4 - b 
V~i’ 
a 4“ b — 1 
wird dadurch : 
(p cos e 
— sin^ e) 
4- 
V- 
^ q cos e 
(p cos e 
4- sin^ e) 
4- 
V 
^ q cos e’ 
und man erhält für den Quotienten des Quadrates der wirk¬ 
lichen Amplitüden ^ ' 
127 
oder einfacher: 
2 cos^ e 
CRo^Y . 2 1 (p cos e—sin^e)2-i-q 
\Ro®/ (p cos e + sin^ e)^ -h cos^ e 
128. 
cos 2 h = 
2 p cos e sin^ e 
. (p2 _|_ q2j (>Qg2 Q 4. Q- 
Ersterer Ausdruck setzt sich bei Einführung von v 
und r' (welches wieder unaccentuirt geschrieben werden 
soll) um in: 
129 _ cos^ (e -f r) -I- q^ cot^ e sin^ r 
Jr® cos^ (e — r) 4- q^ cot^ e sin^ r ’ 
welch letzterer sich bei Ausführung der angedeuteten Divi¬ 
sion unmittelbar gefunden hätte. 
Der jetzige Phasenunterschied, die Differenz der frühe¬ 
ren, wird: 
2 q cos e sin^ e 
tang dß = 
130. 
(p2 q2^ (»Qg2 Q . 
2 q cos e sin^ e- 
sin^ e 
1 
_ / _ 
cos (e — r) cos (e -f r) -f q^ cot^ e sin^ r 
1) Wäre insbesondere b und folglich auch q so klein, dass-' 
bereits das Quadrat desselben vernachlässigt werden dürfte, so Hesse 
sich schreiben: 
_b sin 2 e sine 
. ang ß 3 /‘^cos(e — r) cos (e-f r) ’ 
Es würde dann der Gangunterschied der von Cauchy für die el¬ 
liptisch polarisirenden durchsichtigen Mittel aufgestelltenForderung:: 
k = £ sin e 
absolut genau entsprechen. (Vergl. S. 48.) 
N 
