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Was ebenso das gebrochene Licht betrifft, so erfährt 
die entsprechende Fresnersche Formel : 
1 
folgende Umbildung: 
Dp 
131. 
cos (e — r) 
a + b |/ -^ 
“woraus 
132. 
D® (p cos e + sin^ e) + |/—i q cos e 
(JpP) __a^ + b^ _ 
Jd® (p cos e + sin^ e)^ + cos^ e 
, T b (p cos e + sin^ e) — a q cos e 
taug dD= — 7 ^^-;—— —X—.-r —- 
® a (p cos e + sin^ e) + b q cos e 
b sin e cos (e — r) — a q cos e sin r 
a sin e cos (e — r) -f b q cos e sin r 
'Oder bei Einführung von JpP (vergl. Gl. 125b) statt (Jd^) : 
JpP_ p^ + q^ + sin^ e_ 
132b. 
Jp^ 
(p cos e + sin^ e*)^ 4- q^ cos^ e 
1 ^ q2 
0Qg2 ('ß - j,j q2 ßQ^2 ß gijj2 
Doch kehren wir einen Augenblick zu den Ausdrücken 
128 und 130 für das reflectirte Licht zurück. Aus ihnen 
lassen sich Ausbreitungsgeschwindigkeit - und „Extinctions- 
P 
coefficient“ q für eine , beliebige Incidenz e, sobald nur 
ffie entsprechenden d und h bekannt sind, gesondert be¬ 
rechnen. Da die -bezüglichen Operationen umständlich, aber 
ohne Schwierigkeit durchzuführen sind, so schreibe ich so¬ 
fort die Kesultate hin. Man findet: 
sin e tang e cos 2 h 
P = 
133. 
q 
1 — cos d sin 2 h 
sin e tang e sin d sin 2 h 
1 — cos d sin 2 h 
woraus: 
Q , 9 • 9 ^ 9 1 + COS d sin 2 h p . j 
+ q2—gijj2ß tang^ e-—--r , - = sin d tang 2 h. 
^ ® 1 — cos d sin 2 h ’ q ^ 
Und aus der Verbindung dieser Ausdrücke 
mit Gl. 107 und 104 erhält man unmittelbar die 
beiden charakteristischen Constanten a und b 
sowie das zugehörige v. 
