80 
Selbstverständlich gehen für b = H=0 alle diese Aus¬ 
drücke in die für den Polarisationswinkel der neutralen 
Mittel geltenden über. Dabei erhält freilich tang/ßP den 
unbestimmten Werth 
Was andererseits die Incidenz des PolarisationsWin¬ 
kels betrifft, so behält dieselbe zwar für den II. Hauptfall 
ihre volle theoretische Bedeutung, indess werden die bezüg¬ 
lichen Ausdrücke zu complicirt, und tritt dieselbe daher 
besonders der experimentellen Forschung gegenüber völlig 
gegen den Hauptwinkel zurück. 
3) Für .e = 90 0 wird : 
Jr® = JrP = 1 , tang xb" = tang xbP = 0 
Jd® = JßP = 0, 
B 9 X X „ b cot r — a q 
tang /D® = — - = — q tang r, tang xd^ = ——ru » 
® p ^ ° acotr-i-bq 
so dass sich bei streifender Incidenz und zwar für reflec- 
tirtes Licht die Metalle verhalten wie die neutralen und 
elliptisch polarisirenden durchsichtigen Mittel, für gebro¬ 
chenes Licht dagegen sich von letzteren dadurch unter¬ 
scheiden, dass die Verzögerungen für beide Hauptfälle ver¬ 
schieden gross sind. Die Differenz derselben, der resul- 
tirende Phasenunterschied dp, wird Gl. 132 zufolge: 
tang d D = ”• 
Die Kenntniss der Hauptincidenz in ihren Elementen 
A und H ermöglicht nun ferner die verhältnissmässig ein¬ 
fachste und sicherste numerische Bestimmung der beiden 
Constanten a und b der Metallreflexion. 
Wegen Gl. 104, woraus : 
p2 — q2 = — sin^ A 
= sin^ A tang2 A cos 4 H, 
ergibt sich nämlich zunächst für die Differenz der Quadrate 
von a und b: 
135a. — b^ = tang2 A (1 — 2 sin^ A sin^ 2 H). 
Und da andererseits auch ihr Product: . 
135b. 2 a b = sin A tang A sin 4 H 
inAundH gegeben ist, so genügen* diese Gleichungen zur 
Einzelberechnung von a und b. 
K 
