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145. 
cos 2 h = cos 2 H sin 2 arc tang tangA 
. 1 • ^ TT. o ^ sin e tang ,e 
tang cIr = sin 2 H tang 2 arc tang — ^ 
sin A tangA’ 
I 
indem er statt der variablen p und q die dem Hauptein¬ 
fallswinkel entsprechenden einführt, also darin Grössen ver¬ 
nachlässigt, „die sich bei der Genauigkeit der angewandten 
Untersuchungsmethode nicht mehr feststellen lassen“. 
2. Theorie der Dioptrik der Metalle. 
* Ist schon im ersteren Theil die Fortpflanzungsge¬ 
schwindigkeit des Lichtes in Metallen als Function des 
Einfallswinkels mit Berücksichtigung einer Umformung, 
welche die Wirkung der Metalle als eine wesentlich „extin- 
guirende“ betrachtet, gewonnen worden, so gehen wir jetzt 
auf die Gränzbedingungen selbst zurück. Wir geben den¬ 
selben die Form: 
l-fR=D 1—R=D (a-j-bl/HT) 
p + ql/:=i 
146. I. 
1_R==D 
1+R==D —- ^ 
COS e - cose a-|-b(/_i‘ 
Was zunächst den L Hauptfall betrifft, so zerfallen 
diese Gleichungen bei Einführung von : 
R == Ri 4 " R2 [/—1 > D — Dl -|- D2 [/—1 
in die folgenden vier: 
1 -f- Ri = Dl 
147. 
1 — Ri — 
Dl p — D2 q 
cos e 
R 2 — D 2 
_Dl q -j- D2 p 
-J\2 —-, 
cos e 
Und wenn, wie früher: 
Ri = Ro cos xb. 
R2 = Ro sin Xb 
Dl = Do cos Xd 
D 2 = Do sin Xd 
gesetzt, mit cos^ multiplicirt und addirt wird, so fassen 
sich dieselben wieder in die beiden folgenden zusammen: 
Cos^-|-Rocos(^—/R)=DoCos(q)—X d) 
cosq)—Rocos(qp— cos(< 30—ZD)+qsin(qi— xb)]. 
Das Product derselben, die Gleichung der augenblick¬ 
lichen lebendigen Kräfte, wird: 
