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I 
cos®^—Ro^cos 2 ( 9 p—; fR)=Do2—p cos( 9 —/D)+q sin (9 — %d)1 
t A rti. COS 0 L —■ 
=Do^^[cos2{9)—Zd)+^ 8in(9)-ZD)cos(9 )—zd)J' 
148‘. 
Sie ist ihrer wesentlichen Form nach mit der ent¬ 
sprechenden Gleichung (55) der elliptisch pölarisirenden 
Mittel identisch, und bleibt daher das S. 40 Gesagte auch 
hier anwendbar. Bestimmt man wieder durch Integration 
über die Zeit einer Schwingungsdauer die totalen, während 
derselben in Bewegung gesetzten Intensitäten, so erhält 
man hier wie dort: 
2^ P 
149. 1 
oder: 
Ro" = -^ Do^ = D<,2 = *55^: D„2 
COS e cos e m 
1 - 
Diese Erwägungen sind freilich nicht geeignet, im 
n 
Zähler des Verhältnisses dessen Analogon uns in Glei¬ 
chung 55 als tangjy(=ztang r), d. h. als trigonometrische 
Tangente eines gewissen Phasenunterschiedes, entgegentrat, 
einen eigentlichen Absorptionscoefficienten vermuthen zu 
lassen. Spielte ja dort überhaupt x eine ähnliche Rolle wie 
hier q. 
Man kann übrigens die vorstehenden Gleichungen auch 
auf die Form bringen: 
cos ^ -t- Ro cos {(p —/R)=DoCos(f/)—/ d) 
l/* ^ 
COS qp — Ro cos (q )—xb)~Do- _^^^ -cos(y—Xn—«—ii) 
cos e 
cos^^ 
—Ro^cos^(y—X b)=Do" ^P cos(y—XD)cos(y—X d— g- u), 
cos e 
wo € und u die obigen Variablen von Eisenlohr sind, 
für welche: 
tang (fi -f u) 
__q 
Was nun weiter den II. Hauptfall betrifft, so setze 
man zunächst zur Abkürzung: 
