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1) dass zwar die Cauchy-Beer’sche Vorstellung wenig¬ 
stens für den 1. Hauptfall zu den richtigen üebergangs- 
bedihgungen hinführt, 
2) dass sie aber nichtsdestoweniger auf einer zu engen 
Interpretation der Schwingungsbewegung nach einer Sinus- 
soide mit complexem Argument beruht, und dass sie 
3) im Gegensatz zu dieser mit dem Princip der Er¬ 
haltung der Kraft in Widerspruch tritt. 
Zum Beweise des ersten Punktes machen wir Gebrauch 
von den Cauchy’schen Gränzbedingungen (Gl. 19): 
, _ d pe , d (>R_d pD ‘ 
ßE + eR-ßD, ^ + ^-0 
und geben den drei Wellen, ähnlich wie Beer, die fol¬ 
gende Gestalt: 
cos2^(^-0' + ^) ■ 
153. eR=RoCOs27r(| — 
= Do e A ^ ^ cos 2 TT ^ 
Man erhält alsdann nach Analogie von S. 9 für x=0: 
cos 2TT i Ro cos 27r — j/nj = Do COS 2 TT— yoj 
j^sin 2 7t — Ro sin 2 tt — y^'J 
Do sin 2 fr I cos 2 TT 
t t^ 
wo noch zur Abkürzung ^ — 0'= ^ gesetzt ist. Macht 
man nun weiter: 
a 
an—Yy l = vk\ 27 tY^=cp, . 27 ty=:x, 
so werden diese Gleichungen in der That mit den Glei¬ 
chungen 147 identisch. 
Was sodann den zweiten Punkt betrifft, so gelangte 
man S. 69 von der Ausgangsgleichung 101 : 
e=D cos (t - © + + X 3 l/-i) 
zwar auf vollkommen strengem Wege zur Modification der¬ 
selben : 
I 
