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T\ / 2n 2nr 
ul -r- qx -qx 
=i( 
27r 
X 
2n 
\ 27r/ 
jcos YI 
t—0 + 
xp + 
ysin e\ 
V ) 
a. i/~^ W . xp+ysine\ 
indess muss der von Beer gethane weitere Schritt, die 
Umformung derselben mittelst directer Anwendung der 
Fresnel’schen Regel, als willkürlich und als zu enge ver¬ 
worfen werden. Fasst man in der That die beiden Glie¬ 
der dieses Ausdrucks nach bekanntem Verfahren in eine 
einzige Sinuscurve zusammen, indem man die Exponential- 
functionen zu den Amplituden hinzuzieht, so erhält man 
ebenfalls streng richtig: 
271 271 
qx - 
^ +e X 
27r 
271 
-- 
, ' -r-qx —r-qx 
6 X +6 X 
Nun ist aber der Wurzelwerth völlig unabhängig von 
qx, nämlich =2 , und so lässt sich der Cauchy-Beer’schen 
AulFassung: 
27T 
Q = D e ^ cos 
+ysine j 
—qx-qx'7 
mit unbestreitbar grösserem Recht die folgende: 
27 t ' 27r 
e=Dcos^lt'+5P±^, — arc tan 
-he 
entgegenstellen. Hier tritt aber an die Stelle einer Extin- 
ction eine constante Amplitude, der sich eine Phasenver¬ 
schiebung zuordnet, welche nach Ebenen, die der Trennungs¬ 
fläche parallel sind, variiirt und allerdings wegen ihrer ima¬ 
ginären Beschaffenheit eine besondere Deutung erfordert. 
Bekanntlich stellt sich Cauchy mit Umgehung des 
Princips der Erhaltung der lebendigen Kräfte ganz auf den 
einseitigen Standpunkt einer blossen geometrischen Conti- 
nuität. Nun lässt sich aber im Einzelnen darthun, dass' 
