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in das Metall eindringende Wellenbewegung schon in der 
unmittelbaren Nähe der Gränzschichten ausgelöscht wer¬ 
den lassen, so geben sie die lebendige Kraft derselben von 
vornherein verloren. Und wenn man trotzdem fortfährt, 
die von Fresnel für die elastischen durchsichtigen Mittel 
aufgestellten Intensitätsformeln auf die zu unelastischen 
Massen gemachten Metalle zu übertragen, so vermissen wir 
dabei die Consequenz. 
Unsererseits werden wir im Folgenden die Metalle 
als ebenso elastisch ansehen wie beispielsweise ein Stück 
Glas oder wie eine Schicht einer wasserhellen Flüssigkeit. 
Und wenn wir die Metalle als durch den complexen Bre¬ 
chungsindex : 
n=a-i- bJ/Hi 
charakterisirt wissen wollen, so acceptiren wir zugleich 
auch alle Folgemngen aus dieser Anschauung, wie etwa die 
theoretische Möglichkeit einer inneren Reflexion und eines 
Austrittes der Welle nach zweimaliger Brechung aus einer 
beliebig dicken (planparallelen) Platte u. s. w., Erschei¬ 
nungen, deren mathematische Seite nach wie vor durch die 
beiden Gleichungen: 
Ri = —R, DDi = l — R 2 
ausgedrückt wird. Dabei halten wir selbstverständlich bei 
dem Gedanken an die Erhaltung einer von aussen gegebe¬ 
nen lebendigen Kraft im Innern eines Metalles auch die 
Vorstellung einer Umwandlung ihrer ursprünglichen Schwin¬ 
gungsform in eine beliebige andere aufrecht, wie man das 
ja auch bei durchsichtigen Mitteln zu thun gezwungen ist. 
Und eben in der Leichtigkeit, mit der sich diese Umwand¬ 
lung in der metallischen Gränzschicht in Folge einer durch 
ungleichphasiges Zusammenschwingen von Aether- und 
Körpertheilchen sich entwickelnden Reibung vollzieht, er¬ 
blicken wir den einzigen durchschlagenden Unterschied 
zwischen Metallen und durchsichtigen Mitteln. 
Dies vorausgesetzt, thun wir jetzt denjenigen Schritt, 
aber Neumann hat die Begründung derselben bisher nirgendwo' 
veröffentlicht. 
