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11. Hauptfall. 
cos cp — Ro cos (q) — Xb) = X 
_ \\ - 1 "I 
1-^lcos((jf)—X d) +— 
164. 
COS r 
cos 9 + Rocos {cp — x^~Do —- X 
cos G 
ß v^ -1 \ / .. v'^ -1 ~| 
1-xd)+—— tanger C 0 S(^—Xd - ^)J 
[( 
ffiE [cos^ cp — Ro^ cos^ [cp — xk)] = niD Do® X 
j-®— 1 \ , s . 1 
cos {cp—X d) + 
s(^P—Z d—^)1 X 
V 
ß j;2 I \ ^2 —Y f -|1) 
1 -^tang^r lcos(qp—X d)H— tanger cos(^ “Xd—^ | ^ 
Und was insbesondere die beiden Gleichungen der 
lebendigen Kräfte betrifft, so gewinnen dieselben durch 
Einführung der bezüglichen Massen m, m' und der Ampli- 
tüde D'o der Körpertbeilcben die endgültige Gestalt: 
1. Hauptfall. 
165a. mE[cos2g)—Ro2cos2(y— Xr)]— (lUDDo^+m dDV)cos(^— Xd) X 
[(^ 
m'DV 
mDo“COS^e+ni'D 
^jcos(g)—X d)- 
m'DV 
mDo'^cos^e+m'D 
cos(9D-xd— 
11. Hauptfall. 
mE[cos V“~Ro^cos^(^—X r)] = [mDl)o^cos( 9 )— Xd) +ni dH'o^cos(^— Xd-^z/)] 
165^ 
[( 
1 
m'H'o^tang- 
mDo^+ni 
Qff“r \ 
j00S(9 —Xd)+ 
m'D'o^tang^r 
mDo^+m'DV 
:COS{9)-XD-^)] 
Während indess die entsprechenden Gleichungen der 
neutralen durchsichtigen Mittel für alle Punkte im Innern, 
die um eine beliebige ganze Anzahl der bezüglichen Wellen¬ 
längen von einander abstehen, erfüllt blieben, wird hier 
1) Man wird bemerken, dass der Coefficient -r— kein ande- 
J 1,2 
rer ist, als der Entrainirungscoefficient Fresnel’s für bewegte Mit¬ 
tel. In der That leitet sich auch dieser (Astr. ündulationstheorie 
S, 197) ab aus der Nichtübereinstimmung der Schwingungsperiode 
der ruhenden intermolekularen Aethertheilchen und der sich bewe¬ 
genden Körpertheilchen, für welche letzteren dieselbe dem Doppler- 
schen Princip entsprechend modificirt wird. 
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