99 
ohne Zweifel nach Analogie der activen durchsichtigen 
Mittel die Unregelmässigkeit der Gränzbewegung nach und 
nach vor der gewöhnlichen pendelartig einfachen Schwin¬ 
gungsform zurücktreten, die dann das ganze Innere hin¬ 
durch bestehen bleibt. Es fragt sich dabei nur noch, ob 
zugleich die anfängliche Phasendifferenz zwischen Aether- 
und Körpertheilchen sich selbständig erhält oder auch ihrer¬ 
seits mit grösser werdendem Abstande von der Trennungs¬ 
fläche verschwindet. ♦ 
Wenn man bedenkt, dass im Unterschiede zu den 
durchsichtigen Mitteln, bei denen n und sonach auch 
n cos r (= p) absolut constant und nur % als von x ab ¬ 
hängig betrachtet wurde, bei den Metallen sowohl p als q 
Functionen des nämlichen Unterschiedes — % sind, und 
" dass z. B. der Forderung eines allmäligen Verschwindens 
von q in Gl. 147b nur dadurch entsprochen werden kann, 
dass in Ausdruck 159 gesetzt wird: 
166. sin2(%' —/) = e ^ sin 2 —7)0, 
so wird damit offenbar allgemein eine Function von x, 
die den schliesslichen Gränzwerth x‘ = % verlangt. Es hat 
daher nicht bloss in dem vorhin betrachteten schwach me¬ 
tallischen Mittel die augenblickliche Intensität eines Metall- 
theilchens (m, m') von der Lage d etwa bei senkrechter 
Incidenz die Oscillationsform: 
L=inDo2 cos^ +m'D'o2cos^ j^^t'j —Z'J 
167. —m'DV(z'— 
yJ = X + ^oe 
SO dass in einiger Tiefe sowohl das fremdartige letzte 
Glied vernichtet, als auch die Identität der Phasen der 
beiden ersteren herbeigeführt wird, sondern es geht über- 
-P X 
haupt die Exponöntialfunction e in die sämmtlichen 
1) Definiren wir als Extinctionscoefficienten, so unterschei¬ 
det sich derselbe von dem gleichnamigen Coefficienten Cauchy’s 
dadurch, dass dieser nach und nach eine Unregelmässigkeit der 
