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tang d D = tang 2 dü 
’ /I , \ b(p cose + sin-e) — aqcose 
tang ^2 ^ j a (p cos e + sin^ e) bq cos e 
174. .9 1 /.I J^aJPi __( p^ 4- q- + sin‘^ e) (a^ + b^) 
ang 1 js^js. cog (V gin^ e)^ + q^ cos^ e]^ 
- ^ >(r^+q^)(a^+V^) _ 
0 Qg 2 ^0 — r)-i-q 2 cos^ e]^ 
Die vorstehende Untersuchung hat meines Erachtens 
die Theorie der Dioptrik der Metalle wenigstens in ihren 
Grundztigen klargestellt. Erscheint es auch noch nicht 
möglich, die erhaltenen Resultate ohne Beihülfe des Com- 
plexen, also auf Grund allgemeiner Annahmen bezüglich 
der Constitution der ponderablen Mittel auf directem me¬ 
chanischem Wege abzuleiten, so wird man doch die Rich¬ 
tigkeit derselben wohl kaum bezweifeln dürfen. Sie ver¬ 
nichten freilich die Vorstellung, die man- sich bisher über 
das Verhalten der Metalle zu machen gewohnt war, und 
brechen vielleicht einer neuen Auffassung derselben Bahn. 
E. Das metallische Mittel mit Berücksichtigung 
der unter B behandelten Gränzwirkung. 
Nach meinen bisherigen optischen Arbeiten lassen 
sich drei Klassen von einfach brechenden durchsichtigen 
Mitteln ‘auseinanderhalten. Im neutralen ruhenden Mittel 
fallen Strahl und Wellennormale zusammen, und sind beide 
reell; im neutralen bewegten Mittel gelangen sie zur Diver¬ 
genz, bleiben aber nach wie|Vor reell; im elliptisch pdla- 
risirenden ruhenden Mittel endlich wird die Richtung des 
Strahles complex, während die der Wellennormale ihren 
reellen Ausdruck behält. Das Gleiche würde der Fall sein 
bei einem bewegten elliptisch polarisirenden Mittel. 
Während wir ferner für die Metalle Brechungsver- 
hältniss und Geschwindigkeit complex setzten, aber noch 
Strahl und Wellennormale sich decken Hessen, mag im 
allgemeinen jetzt der Fall besprochen werden, dass auch 
in ihnen die genannten Richtungen auseinander treten. 
