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Verzichtet man auf die Behandlung der Grränzgleichungen 
und beschränkt sich überhaupt auf reflectirtes Licht, so 
lassen sich die nöthigen Transformationen der für die neu¬ 
tralen Mittel erhaltenen Amplitüden in doppelter Weise 
durchführen. 
Man geht entweder aus von den'Fresnerschen Aus¬ 
drücken der neutralen durchsichtigen Mittel, z. B. von dem 
Ausdrucke: 
PS — _ sin (e —r) . 
sin(e-l-r)’ 
gibt demselben durch Einführung der Beziehung: 
cos r = cos r — sin r z |/iri 
zunächst die Gestalt der Gleichung 57, nämlich: • ^ . 
■ _ sin (e — r) — l/HI z sin e sin r 
sin (e + r) — (/HI z sin>’e sin r 
und setzt in dieser, nachdem man alle r in e und n aus¬ 
gedrückt : 
n — a -h b f/HI, ' n cos r = p -1- q 
So erhält man: 
175 T.S _ (cos e — p) — (q — y. sia e) 
(cos e -I- p) -f l/III (q — z sin e) 
Man kann aber auch auch andererseits von den be¬ 
züglichen Formeln der einfachen Metalle ausgehen, also 
z. B. von: 
1? s= 
cos e q 
und hierin: p — vQO'&r' durch: 
V (cos Q — sin Q z 1/-71) = vQ,o^Q — sin e z |/"T 
= p — [/Tliz^in'e 
ersetzen. Das letzte Glied dieses Werthes fasst sich auch 
so mit q zu: 
q — z sin e = q' 
zusammen, und die Schwächungscoefficienten werden wie¬ 
der die nämlichen wie vorhin. > 
Was indess -schliesslich das für die, Praxis wichtige 
_ Pp 
AmplitUdenverhältniss betrifft, so geht es keinenfalls 
mehr an, dasselbe direct auf der bezüglichen Fresnel’schen 
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