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Und so folgt für Phasenunterschied und Intensitäts- 
verhältniss: 
T 2q'cosesm"e -f2x'sin2e(p^ +q^) —1) 
R (p 24 -q' 2 )cos“e—[sin^e— 2 x'qsine(p 2 +q^+cos^e)]^ 
•| 7 Q ^ 9h— 2p'COsesin2e — 2x'sin2e(p^+q^)2ab 
(p2+q'2)cos^e+[sin2e—2z'qsine (p^+q^+cos^e)]^ 
q' == q — X sin e , Jt' — 
X 
(a2 —b2~ 1)2 4- 4a2b2 
Die sämmtlichen x enthaltenden Glieder brauchen 
dabei, sofern sie klein sind,' nur angenähert bekannt zu sein. 
.Sind freilich diese Ausdrücke so complicirt, dass sie 
sich nur bei gegebenem x (vergl. Abschnitt F) ohne zu 
grosse Mühe mit der Erfahrung vergleichen lassen, so ge¬ 
währen sie doch schon darum Interesse, weil sie zugleich 
die durchsichtigen und metallischen activen und inactiven 
Mittel umfassen. 
Man ersieht insbesondere aus ersterem. dass das Vor- 
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Zeichen von dß nicht bloss durch die Vorzeichen von q 
und X, sondern auch durch die absoluten Werthe derselben 
in Verbindung mit der Grösse des Einfallswinkels e be¬ 
dingt ist. 
Ebenso wie bei- den mit der besprochenen Oberflächen¬ 
wirkung behafteten Metallen gestalten sich die Verhältnisse, 
wenn die Reflexion an einem Metalle im Innern eines ellip¬ 
tisch polarisirenden durchsichtigen Mittels vor sich geht. 
' Auch die dann eintretenden Erscheinungen werden von 
obigen Formeln umfasst. _ 
F. Das natürlich gegebene Mittel. 
Die einzelnen bis jetzt behandelten Fälle sind Ab- 
stractionen, die sich den in der Natur vorkommenden 
Mitteln höchstens für einen -beschränkten Theil des Ge- 
sammtumfanges der Aetherstrahlung accomodiren. Ob näm¬ 
lich eine Substanz positiv, neutral oder negativ, und ob sie 
glasig oder metallisch reflectirt, hängt lediglich ab von'der 
Wellenlänge des erregenden Straliles, und so besteht zwi¬ 
schen Reflexion und Dispersion der innigste Zusammenhang. 
