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Den Schlüssel zur Erklärung dieses Verhaltens bietet 
die neuentdeckte anomale Dispersion, und das geeignetste 
Hülfsmittel zur übersichtlichen Darstellung des Verlaufes 
der Erscheinung die Heranziehung der Dispersionsformel. 
Nun stellte ich als das allgemeine Gesetz der Dis¬ 
persion, das sowohl die gewöhnlich durchsichtigen als die 
gefärbten Mittel umfasst, den Ausdruck auf: 
179. 
1 _y M 
n2~"'P —N 
Derselbe verknüpft das Brechungsverhältniss n mit 
der inneren Wellenlänge durch eine Ecihe von 
Oonstanten M und N, 'deren Zahl und Grösse durch die Zahl 
und Breite der vorhandenen ünstetigkeiten (d. h. Zonen 
mit complexem Brechungsindex) bedingt ist. Solche Un- 
steti^keiten können den Verlauf der reellen Curve n=f(^) 
Fig. 2. 
(Fig. 2) sowohl unterbrechen als auch seitlich begränzen, 
so dass im letzteren Falle das Brechungsverhältniss für 
alle Schwingungsdauern, die eine gewisse maximale oder 
minimale'Gränze überschreiten, zugleich complex würde. 
Betrachten wir hier den einfacheren Fall, der mög¬ 
licher Weise im Schwefelkohlenstolff realisirt ist, dass näm¬ 
lich die Dispersionscurve für unendlich grosse (positive und 
negative) Schwingungsdauern endlich und reell bleibt und 
überdies nur eine einzige unstetige Unterbrechung besitzt 
(Fig. 3). Die ihr^ zukommende Gleichung ist: 
+ 
Mo 
P —N2 
1) Pogg. Arm. Jubelband, S. 166. — Man vergl. auch Bd. 140, 
S. 1 und 177. ' 
