Den Verlauf der Dispersionscurve, wie sie (Fig. 3) der 
continuirlichen Folge der Schwingungsdauern T oder äusse¬ 
ren Wellenlängen X entspricht, erhält man, wenn man in 
X 
Gl. 180 die innere Wellenlänge 1 durch ^ ersetzt und die 
entstehende Gleichung als quadratische nach n auflöst. Es 
kommt so zunächst: ^ 
Einer gegebenen Wellenlänge Z entspricht folglich im 
allgemeinen ein doppelter Werth von n je nach der Wahl 
des Vorzeichens. Die beiden Theile des Doppelzweiges 
stossen zusammen für eine Gränzwellenlänge Ao, die den 
Kadicanden zum Verschwinden bringt, und heisst das ent¬ 
sprechende ßrechungsverhältniss no, so kommt einfach: 
woraus man zieht: 
n^ 
Entsprechend der quadratischen Form des Kadicanden 
hat man sonach zwei verschiedene Werthe von Ao, lo, Uo 
und darum zwei von einander getrennte Doppelzweige der . 
Curve. Zwischen beiden liegt eine Zone der complexen Bre¬ 
chungsverhältnisse, die sich der Erfahrung zufolge als ein 
das Spectrum durchziehender Absorptionsstreifen A'A" her- 
Verhältniss der lebendigen Kräfte der Körper- und Aethertheilchen 
betrachten wir, im Gegensatz zu den Ausführungen Seilmeier’s 
(Pogg. Ann. Bd. 145, S. 399 und Bd. 147, S. 386), für jede einzelne 
Farbe als streng richtig. Nur unter dieser Voraussetzung 
führt übrigens auch die Continuitätstheorie von 
Cauchy und mir (S. 18) zu den nämlichen Intensitäts¬ 
formeln wie die Verbindung des Princips der Conti- 
nuität mit dem der Erhaltung der Kraft. — Helmholtz’s 
Erklärungsversuch der anomalen Dispersion (Berl. Monatsber. Sept. 
1874) ist mir erst bei der Correctur zu Händen gekommen. 
