ausstellt. Von den beiden Doppelzweigen hat ferner, eben¬ 
falls der Erfahrung zufolge^ nur derjenige Ast eine diop- 
trische Bedeutung, der sich von den Gränzwellenlängen ab 
dem Gränzbrechungsverhältniss asymptotisch nähert 
Führt man noch in GL 181 diejenige Wellenlänge Am 
«in, die der ungefähren Mitte des Absorptionsstreifens ent¬ 
spricht, und die sich der Constanten gewisser- 
massen als äussere Wellenlänge zuordnet, so dass : 
182. ' Am — nQQ-//() — nm Im ) 
und identificirt schliesslich den so geänderten Ausdruck 
mit der quadratischen Form: 
=r (a^ + b^) + 2 a b, 
so lässt sich die Wurzel ausziehen, und man erhält: 
Hier erscheint denn Am als Ausdruck einer potentiel¬ 
len Anlage, nämlich eines Dispersionsvermögens, und: 
als ein quantitatives Maass desselben. Letzteres ist nach 
meinen früheren Untersuchungen der jedesmaligen Dichte 
der dispergirenden Substanz proportional. Man hat folg¬ 
lich definitiv: 
1) Die beiden Asymptoten der entstehenden hyperbolischen 
€urve erhält man aus Gl. 180 durch Nullsetzung ihrer beiden Fac- 
toren. Sofern nämlich einem unendlich grossen l sowohl ein end¬ 
liches n als ein unendlich grosses n entspricht, so hat man zugleich 
X 
n = nQo und - = Die erstere Asymptote ist der Abscissenaxe 
parallel, die zweite gegeben durch die Gleichung n = — A. Den- 
•^0 
ken wir uns nun das zusammengesetzte Mittel durch ein äquivalen- 
o * 2^ 
tes aus reinem Aether ersetzt, so dass: v-r = w«, ^ rs- : TJi, 
dt^ “ P——Djdd^’ 
so erscheint die bewegende Kraft auf den bezüglichen zweiten Zwei¬ 
gen als zu schwach, resp. die Belastung als zu stark, als dass sich 
w^enigstens Wellen von ganz grosser oder ganz kleiner Schwingungs¬ 
dauer fortpflanzen könnten. 
