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Was ferner die Geschwindigkeit - betrifft, mit der 
die auffallende Welle innerhalb der absorbirenden Region 
in das brechende Mittel eindringt, so ist dieselbe, wie wir 
gesehen, von dem Incidenzwinkel abhängig, und daher sind 
die beiden Gränzpunkte G', G'' je nach der Incidenz durch 
eine verschieden verlaufende Dispersionscurve mit einander 
zu verbinden. 
Innerhalb des Absorptionsgebietes wächst 
also das Brechungsverhältniss der GränzSchicht 
zugleich mit der Wellenlänge, und ist im allgemei¬ 
nen das Ansteigen , doi' bezüglichen Curve ein ziemlich 
gleichförmig steiles. , 
Für senkrechte Incidenz insbesondere hat man zufolge 
Gl. 108: 
und ist dieselbe zugleich noch dadurch ausgezeichnet, dass 
für sie der Einfluss der Gränzwirkung B verschwindet. 
Diese letztere wird sich möglicher Weise im allgemei¬ 
nen mit der besprochenen Wirkung der Phasenverschiebung 
zwischen Körper- und Aethertheilchen zu einer resultiren- 
den zusammensetzen. Fassen wir insbesondere das refle- 
ctirte Licht ins Auge, so wurde bereits hervorgehoben, dass 
der partielle Gangunterschied dR der Gränzwirkung B für 
Vorder- und Hinterfläche sein Zeichen wechselt, während 
derjenige, welcher der rein metallischen Wirkung entspricht, 
sein Vorzeichen behält. Damit ferner beide bei einer Re¬ 
flexion an der Vorderfläche sich verstärken, dazu war noth- 
wendig, dass q' —q — /sine (vergl. S. 105) -kleiner ist als q, 
dass folglich die resultirende Schwingungsbewegung (Gl. 148^") 
der Ebne x = 0 vermöge dieses combinirten Einflusses der¬ 
jenigen eines neutralen Mittels genähert, d. h. das ^charak¬ 
teristische, nach 2 T periodische Glied geschwächt werde. 
Das Entgegengesetzte wäre der Fall, wenn einem positiven q 
ein negatives / entspräche, so dass q' = q -f / sin e würde. 
Welchen Fall die Natur verlangt, lässt sich vielleicht 
ausser durch die Erfahrung schon durch die Erwägung ent¬ 
scheiden, dass bei einer Reflexion an der Vorderfläche ver- 
